《電動力學靜電場物理教學課件PPT》由會員分享，可在線閱讀，更多相關《電動力學靜電場物理教學課件PPT（31頁珍藏版）》請在裝配圖網(wǎng)上搜索。
1、深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-191深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-192本章內(nèi)容本章內(nèi)容1、靜電場的標勢及其微分方程、靜電場的標勢及其微分方程2、唯一性定理、唯一性定理3、拉普拉斯方程，分離變量法、拉普拉斯方程，分離變量法4、鏡象法、鏡象法5、格林函數(shù)法、格林函數(shù)法6、電多極矩、電多極矩深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-193關于電勢的關于電勢的邊值關系邊值關系和和邊界條件邊界條件介質(zhì)界面介質(zhì)界面邊值關系邊值關系導體表面導體表面邊界關系邊界關系場量場量邊值關系邊值關系0E體體內(nèi)內(nèi)0體體內(nèi)內(nèi)fEn表表面面導體表面導體表面介
2、質(zhì)側(cè)一般介質(zhì)側(cè)一般也存在極化也存在極化電荷分布電荷分布0)(12EEnSS12SSnn1122)(12DDnSn)(常數(shù)CSQdSnSPPPn)(12EPED0PfPfE)(深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-194靜電場的基本問題：靜電場的基本問題：求解空間中求解空間中，所有，所有和和的電勢分布。的電勢分布。靜電場的唯一性定理：靜電場的唯一性定理：在有不同介質(zhì)（線性均勻介質(zhì)在有不同介質(zhì)（線性均勻介質(zhì) ）和導體存在的區(qū)域）和導體存在的區(qū)域 中，如果在除導體之中，如果在除導體之外的區(qū)域內(nèi)給定自由電荷分布外的區(qū)域內(nèi)給定自由電荷分布，在，在 的邊界的邊界 （整個閉合邊界整個閉合邊
3、界）上給定電上給定電勢勢（第一類邊界條件第一類邊界條件）或電勢的法向?qū)?shù)或電勢的法向?qū)?shù)（第二類邊界條件第二類邊界條件），在，在每個導體上給定電勢每個導體上給定電勢 （第一類導體條件第一類導體條件）或總電荷量或總電荷量 （第二類導體條第二類導體條件件）時，那么，時，那么， 內(nèi)的電勢內(nèi)的電勢 （或電場（或電場 ）同時滿足）同時滿足（1） 內(nèi)所有不同區(qū)域的電勢（電場）微分方程，內(nèi)所有不同區(qū)域的電勢（電場）微分方程，（2） 內(nèi)所有相鄰區(qū)域內(nèi)所有相鄰區(qū)域的邊值關系，的邊值關系，（3） 邊界邊界 上的給定條件和上的給定條件和 內(nèi)所有導體上的給定條件內(nèi)所有導體上的給定條件的解，是唯一的。的解，是唯一的。關
4、于關于靜電場靜電場與與唯一性定理唯一性定理深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-195微分微分方程方程邊值邊值關系關系導體導體條件條件邊界邊界條件條件1）列出）列出方程方程與與定解條件定解條件2）提出）提出嘗試解嘗試解3）滿足）滿足定定解條件解條件4）修正修正得解得解ijijSjSiijijijSfSjjSiinn)(常量iSCiSidSnQii2020iSSn關于利用關于利用唯一性定理唯一性定理的的求解順序求解順序定定解解條條件件方方程程或或或或滿滿足足條條件件)(待定常量iSCifSn深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-196半徑為半徑為，電容率為，電
5、容率為的均勻介質(zhì)球的均勻介質(zhì)球的中心置一點電荷的中心置一點電荷 ，介質(zhì)球外為真，介質(zhì)球外為真空，求空間電勢分布?？?，求空間電勢分布。因因球?qū)ΨQ性球?qū)ΨQ性，設球心為，設球心為坐標原點坐標原點，球內(nèi)外的電勢分別為球內(nèi)外的電勢分別為和和 ，則，則210( )/()fQrrr 0rfQ介介質(zhì)質(zhì)球球真真空空r0120()ffrQrr 2200()rr點電荷點電荷密度密度方程方程10,()r 點點電電荷荷2,0()r 零零電電勢勢220120,()rrrr 球球面面定定解解條條件件邊值邊值關系關系邊界邊界條件條件方程特解為點電荷方程特解為點電荷的電勢的電勢。rQ4但是，但是，電場使介質(zhì)球極化電場使介質(zhì)球極
6、化，總電勢總電勢 應是應是和和的電勢疊加。的電勢疊加。點電荷點電荷電勢電勢深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-197將將和和代入定解條件，則代入定解條件，則00 0()4fQAr04fQB將將 和和 分別分別代入代入和和，則，則010 0()44ffQQrr204fQr因為總電勢因為總電勢 應是應是和和的電勢疊加。的電勢疊加。設設電勢為電勢為，電勢為電勢為，則，則定解定解條件條件邊值關系邊值關系邊界條件邊界條件rrrr)(201120球面)(011rrPQ)(022rrPQArQf41rB2嘗嘗試試解解邊值邊值關系關系深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-
7、198求解求解問題微問題微分方程的前題是分方程的前題是必須根據(jù)具體的物理問題，必須根據(jù)具體的物理問題，再根據(jù)這些條件采用恰當，再根據(jù)這些條件采用恰當?shù)臄?shù)學方法求解。的數(shù)學方法求解。通常，復雜問題用數(shù)通常，復雜問題用數(shù)值計算找出近似解。值計算找出近似解。常用的解析方法有常用的解析方法有法法、法法、法法。必須必須，根據(jù)具體的物理問題，根據(jù)具體的物理問題求解，包求解，包括從物理上的括從物理上的。在在或有某種或有某種情形下，除個別情形下，除個別奇點外，問題的解可以奇點外，問題的解可以出來。出來。深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-199深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院201
8、2-04-1910在許多實際問題中，在許多實際問題中，是由是由決定的。決定的。因此，如果選擇這些導體表面作為區(qū)域因此，如果選擇這些導體表面作為區(qū)域 的邊界，的邊界，這樣在這樣在 的內(nèi)部，的內(nèi)部，自由電荷密度為零自由電荷密度為零，即，即。022這類問題的特點是，這類問題的特點是，只出現(xiàn)在一些只出現(xiàn)在一些上，在上，在其他其他分布分布。泊松泊松方程方程拉普拉斯拉普拉斯方程方程使較復雜的使較復雜的轉(zhuǎn)化為較簡單的轉(zhuǎn)化為較簡單的。深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-191102它們的作用通過區(qū)域它們的作用通過區(qū)域V的邊界的邊界S上上的的邊界條件邊界條件反映出來：反映出來：求解的問題歸求
9、解的問題歸結(jié)為：求解結(jié)為：求解的的拉普拉斯拉普拉斯方程方程。 或或或或產(chǎn)生電勢（或電場）的產(chǎn)生電勢（或電場）的只只上。上。SV給給定定) 1SVn給給定定)2VSdSnQ給給定定導導體體上上的的總總電電荷荷量量)3深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1912分離變量法分離變量法可用可用求通解求通解02拉普拉斯拉普拉斯方程方程基基本本思思想想一種求定解問一種求定解問題的題的基本方法基本方法1）將）將多變量多變量的的分解為分解為單變量單變量的的多個多個，2）先）先找出找出滿足邊界條件的滿足邊界條件的特解特解，3）然后用）然后用線性疊加線性疊加形成滿足其余形成滿足其余邊值條件的邊
10、值條件的通解通解。 方程方程是是齊次齊次的；的； 邊界邊界應該是應該是簡單的幾何面簡單的幾何面。求解條件求解條件對稱性對稱性情形情形球坐標球坐標柱坐標柱坐標深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1913021、球坐標系球坐標系中中拉普拉斯方程拉普拉斯方程的通解的通解0sin1sinsin1122222222rrrrrr1）球?qū)ΨQ球?qū)ΨQ情形情形無無關關與與,),(r01222rrrrrbar)(a、b常數(shù)常數(shù)2）軸對稱軸對稱情形情形無無關關與與),(r0sinsin112222rrrrr)()(),(rRr分離變量分離變量0) 1(2RnnrRrr0sin) 1(sinnnn正
11、實數(shù)正實數(shù)r位位角角極極角角半半徑徑r球球坐坐標標深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-19140) 1(2RnnrRrr0sin) 1(sinnn歐拉型歐拉型方程方程其其解解1)(nnnnrbrarRan、bn常數(shù)常數(shù)勒讓德勒讓德方程方程cosx0) 1()1 (2nnxxx11xn為正整數(shù)，方程存在為正整數(shù)，方程存在有限解有限解)(cos)(nP勒讓德勒讓德函數(shù)函數(shù)勒讓德勒讓德多項式多項式或或10PknnknnknknkknP22/0)(cos)!2()!( !2)!22()(cosnnnnnddnP) 1(cos)(cos!21)(cos2一般一般表達式表達式cos1P
12、) 1cos3(2123P)(cos),(01nnnnnnPrbrar)()(),(rRr)(rR)(其其解解深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1915締合勒讓德函數(shù)締合勒讓德函數(shù)nmn2, 1, 0;2 , 1 , 0任意任意常數(shù)常數(shù))sin()(cos)cos()(cos),(0101mPrbramPrbrarmnnnnmnnmnnmmnnnnmnnmnnm ),()(),(YrRr)()(),(Y0sin1sinsin1122222222rrrrrrnmnmnmnmdcba,1)(nnnnrbrarR)(cos)(mnP)sin()cos()(mBmA3）一般一般情
13、形情形),(r分離分離變量變量連帶勒讓德函數(shù)連帶勒讓德函數(shù)0) 1(2RnnrRrr0cos1) 1()(cos)cos1 ()(cos222mnn0222m)(cos)(coscos1)(cos22nmmmmnPddP球球函數(shù)函數(shù)),(r一般一般表達式表達式0m0,mn)(rR)()(深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-19162、柱坐標系柱坐標系中中拉普拉斯方程拉普拉斯方程的通解的通解zr徑徑向向r軸軸向向z位位角角柱柱坐坐標標020112222222zrrrrr無無關關與與,),(zr012rrrr)(常常數(shù)數(shù)Crrrbalna、b常數(shù)常數(shù)r二二維維情情形形二維二維情
14、形情形無無關關與與zr),(01122222rrrrr)()(),(rRr0122RrndrdRrdrdr0222ndd0,0,ln00nrbranrbaRnnnn0,sincos0,00nndncndcnn10000)sincos)()(ln(nnnnnnnndncrbradcrba)2()0(:n為整數(shù)為整數(shù)徑向?qū)ΨQ徑向?qū)ΨQ情形情形深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-19173、直角坐標系直角坐標系中中拉普拉斯方程拉普拉斯方程的通解的通解xzy坐坐標標直直角角020222222zyx)()()(),(zZyYxXzyx0222XkdxXdx0222zyxkkk0222Y
15、kdyYdy0222ZkdzZdzmkmmkmmmebeamM)(ZYXM,yxzzyyxxkkzkzzkzykyykyxkxxkxebeaebeaebeazyx,)()(),(ax, y, z、bx, y, z常數(shù)常數(shù)kx、ky、kz復常數(shù)復常數(shù)二維二維情形情形無無關關與與zyx),(02222yx222yxkkkkyykxxkxxkybkyaebeayx)cossin)(),(一維一維情形情形無關無關與與zyx,),(022xbaxx)(深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-19180rfQ介介質(zhì)質(zhì)球球真真空空r012022求通解！求通解！當當，但其電勢，但其電勢為已知，
16、為已知，亦即可以找到亦即可以找到泊松方程泊松方程的一種的一種特特解解，由疊加原理，總電勢，由疊加原理，總電勢 為為求解？求解？如果區(qū)域內(nèi)的介質(zhì)中存在如果區(qū)域內(nèi)的介質(zhì)中存在自由電荷分布自由電荷分布，若自由電荷分，若自由電荷分布在真空中布在真空中產(chǎn)生的電勢已知產(chǎn)生的電勢已知，則可適用，則可適用分離變量法分離變量法求解。求解。一般所求區(qū)域為分區(qū)均勻介質(zhì)，不同介質(zhì)分界面上有一般所求區(qū)域為分區(qū)均勻介質(zhì)，不同介質(zhì)分界面上有束縛面電荷束縛面電荷。區(qū)域。區(qū)域V中電勢可表示為兩部分之和，即中電勢可表示為兩部分之和，即f f + +P P 。f f為已知為已知自由電荷自由電荷產(chǎn)生的電勢，不滿足產(chǎn)生的電勢，不滿足2
17、=0 0，但但P P為為束縛電荷束縛電荷產(chǎn)生的電勢，是滿足產(chǎn)生的電勢，是滿足2P P =0 0。PQf11PQf22Pf是是泊松方程泊松方程的齊次方程的齊次方程2P P =0 0 的通解的通解深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1919真空中有一半徑為真空中有一半徑為R、電容率為、電容率為的均勻介質(zhì)球，的均勻介質(zhì)球，在球外距球心在球外距球心a處有一點電荷處有一點電荷Q，求空間的電勢分布。，求空間的電勢分布。OQazPRrr設球心為設球心為坐標原坐標原點點O，球心指點電荷，球心指點電荷Q方向為極軸方向為極軸Z，球外、球內(nèi)的電勢分別為，球外、球內(nèi)的電勢分別為和和 ，因電荷分布在
18、有限區(qū)內(nèi)，因電荷分布在有限區(qū)內(nèi)，可以無窮遠外為電勢零點?？梢詿o窮遠外為電勢零點。12無無關關與與),(r因因軸對稱性軸對稱性，在球外區(qū)域，在球外區(qū)域，r R11Q為點電荷為點電荷Q產(chǎn)生的電勢，產(chǎn)生的電勢，zQearQ041球極化電荷產(chǎn)生的球極化電荷產(chǎn)生的電勢，滿足拉氏方程：電勢，滿足拉氏方程：012在球內(nèi)區(qū)域，在球內(nèi)區(qū)域，r R022)(cos),(01nnnnnnPrbrar)(cos011nnnnPrb)(cos02nnnnPra0,r應應為為有有限限值值, 0r因球內(nèi)無自由電荷，因球內(nèi)無自由電荷， 滿足拉氏方程：滿足拉氏方程：深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-192
19、0在球面上，在球面上，r = Rrr10212Q11)(cos011nnnnPrbznnnnnnnneaRQPRbPRa001041)(cos)(cos)(cos101nnnnzParear)(cos4)(cos)(cos010010nnnnnnnnnnnnPaRQPRbPRa)(cos4)(cos) 1()(cos01102001nnnnnnnnnnnnPanRQPRbnPnRa)(cos02nnnnPra比較兩式比較兩式Pn(cos)的系數(shù)的系數(shù)1014nnnnnnaRQRbRa112014) 1(nnnnnnanRQRbnnRa101) 1(124nnannnQa112000) 1()(
20、4nnnaRnnnQb)(cos214)(cos) 1()(42200111200011RrraarQPraRnnnQnnnnnQ)()(cos) 1(1240102RrParnnnQnnnn),(r界面界面條件條件深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1921深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1922從原理上來說，一般靜電問題都可以通過從原理上來說，一般靜電問題都可以通過求解求解泊松方程泊松方程或或拉普拉斯方程拉普拉斯方程得到電場。得到電場。1、求解求解泊松方程泊松方程的的難度難度022求通解！求通解！如果區(qū)域內(nèi)的介質(zhì)中存在如果區(qū)域內(nèi)的介質(zhì)中存在自由電
21、荷分布自由電荷分布，若自由電荷分，若自由電荷分布在真空中布在真空中產(chǎn)生的電勢已知產(chǎn)生的電勢已知，則可適用，則可適用分離變量法分離變量法求解。求解。特定情形特定情形一般情況下，在求解有一般情況下，在求解有自由電荷分布自由電荷分布下的下的泊松方程泊松方程時，如時，如介質(zhì)中或?qū)w外存在點電荷的情況，雖然可以采用疊加法求介質(zhì)中或?qū)w外存在點電荷的情況，雖然可以采用疊加法求解，但是介質(zhì)界面或?qū)w表面上的電荷（因極化、感應）一解，但是介質(zhì)界面或?qū)w表面上的電荷（因極化、感應）一般呈般呈非均勻分布非均勻分布的，造成電場缺乏的，造成電場缺乏對稱性對稱性，求解，求解非常困難非常困難。深圳大學光電工程學院深圳大學
22、光電工程學院2012-04-19232、鏡像法鏡像法及其依據(jù)及其依據(jù)當區(qū)域的邊界為當區(qū)域的邊界為或或求解因介質(zhì)極化或?qū)w感求解因介質(zhì)極化或?qū)w感應而使介質(zhì)界面或?qū)w表面的電荷應而使介質(zhì)界面或?qū)w表面的電荷呈非均勻分布呈非均勻分布的的泊松方程泊松方程時，有一種時，有一種特殊情形特殊情形，即區(qū)域內(nèi)只有，即區(qū)域內(nèi)只有或者或者。這種一個或幾個這種一個或幾個點電荷點電荷產(chǎn)生的電場，產(chǎn)生的電場，會使導體表面產(chǎn)生會使導體表面產(chǎn)生，或者使介，或者使介質(zhì)界面產(chǎn)生質(zhì)界面產(chǎn)生。這類。這類或或又會又會激發(fā)電場激發(fā)電場并與點電荷產(chǎn)并與點電荷產(chǎn)生的電場疊加外，尤其在導體情況下，生的電場疊加外，尤其在導體情況下，往往往往其
23、分布呈非均勻狀態(tài)其分布呈非均勻狀態(tài)。但是，又因為但是，又因為點電荷的簡單性點電荷的簡單性特點，使這類靜電問題可以用一特點，使這類靜電問題可以用一種比較簡單的種比較簡單的特殊方法特殊方法來求解。來求解。Q導體板上感應電荷導體板上感應電荷分布呈非均勻狀態(tài)分布呈非均勻狀態(tài)導體板導體板深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1924即為在所求解的即為在所求解的（因為不能改（因為不能改變求解區(qū)域的變求解區(qū)域的微分方程微分方程、電荷分布電荷分布、邊值邊值關系關系和和邊界條件邊界條件），用若干），用若干假想假想的的，（如介質(zhì)的（如介質(zhì)的極化極化電荷電荷或?qū)w表面的或?qū)w表面的感應電荷感應電荷
24、）。）。Q導體板導體板QQ Q這樣獲得的總電勢或總電場，只要這樣獲得的總電勢或總電場，只要，那，那么其解就是么其解就是。其理論依據(jù)：其理論依據(jù)： 唯一性定理唯一性定理！然后用然后用和等效的和等效的分別分別產(chǎn)生的電勢或電場采用產(chǎn)生的電勢或電場采用疊加原理疊加原理得到得到或或。深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-19251）區(qū)域內(nèi)只有少許）區(qū)域內(nèi)只有少許幾個點電荷幾個點電荷；2）邊界面）邊界面形狀形狀比較比較規(guī)則規(guī)則，具有一定，具有一定對稱性對稱性；3） 給定給定邊界條件邊界條件。a）鏡像電荷鏡像電荷必須置在求解必須置在求解區(qū)域之區(qū)域之外外！鏡像電荷的！鏡像電荷的和和由邊由邊值
25、關系和邊界值關系和邊界條件確定條件確定。QQ圓、平面等形的圓、平面等形的簡單規(guī)則形狀簡單規(guī)則形狀適用適用條件條件注意的問題：注意的問題：b）一旦）一旦，不應再考不應再考慮慮原來的原來的電荷分布電荷分布。c）的選擇，仍然根據(jù)邊值的選擇，仍然根據(jù)邊值關系和邊界關系和邊界形狀來定形狀來定。深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1926接地無限大平面導體板附近接地無限大平面導體板附近有一點電荷有一點電荷 （其至導體板的（其至導體板的垂直距離為垂直距離為 ），求空間中的），求空間中的電勢分布。電勢分布。：上半空間；上半空間；：一個點電荷；一個點電荷；：無窮大無窮大導體導體，接地，接地（
26、與（與下半空間下半空間，電勢為零電勢為零）1）選）選直角坐標系直角坐標系。設點電荷。設點電荷Q至導體板的垂直處為至導體板的垂直處為坐標原點坐標原點 ，則則方程方程和和邊界條件邊界條件為為QQPrrOaQQ a), 0, 0(02azyxQ0r00z泊松泊松方程方程邊界條件邊界條件深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-19272）鏡像電荷鏡像電荷應置在應置在下半空間下半空間，滿足方程不變要求。從，滿足方程不變要求。從對稱性對稱性和和邊界條件邊界條件考慮，應在考慮，應在z軸上。軸上。3）由由邊界條件邊界條件確定確定、 、設設鏡像電荷鏡像電荷為為至至 點距離為點距離為 ，則場點則場
27、點 的的 為點電荷為點電荷Q和和鏡像電荷鏡像電荷的電勢疊加，即的電勢疊加，即rQrQQQP0044rQrQP0412222220)()(41azyxQazyxQP0r00z222222)()(ayxQayxQQQaa惟一惟一解解鏡鏡像電荷像電荷在在下下半空間半空間2222220)(1)(14azyxazyxQP深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-19284）討論：）討論：a)導體上導體上的的感應電荷分布感應電荷分布00zz23222)(2ayxQaQQarrdrQadSQS 02322)(22b)電荷電荷Q產(chǎn)生的電場的電力線全部終止在導體面上產(chǎn)生的電場的電力線全部終止在導體
28、面上。這。這與無導與無導體時兩個體時兩個等量等量異號異號電荷在電荷在上上半空間產(chǎn)生的電場完全相同。半空間產(chǎn)生的電場完全相同。 c) Q與與Q的的位置對于導體板鏡象對稱，故這種方法稱為位置對于導體板鏡象對稱，故這種方法稱為鏡象法鏡象法（又稱（又稱電象法電象法）。）。 d) 導體對電荷導體對電荷Q的作用力的作用力，相當相當兩兩點電荷點電荷之之間的作用力間的作用力。 zzzeaQeaQerQF20220220216)2(144深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1929有一點電荷有一點電荷Q位于兩個互相垂位于兩個互相垂直的半無限大接地導體板所圍成直的半無限大接地導體板所圍成的直角
29、空間內(nèi)，它到兩個平面的的直角空間內(nèi)，它到兩個平面的距離為距離為a和和b，求空間的電勢。，求空間的電勢。依平面鏡像法直接找出依平面鏡像法直接找出三個三個鏡像電荷鏡像電荷及及位置位置，即，即)0 ,(baQQba)0 ,()0 ,(baQxyOQba)0 ,(設場點的位置為設場點的位置為 (x,y,z)，則，則)0 ,(baQQ點點電電荷荷)0 ,(1baQQ鏡鏡像像電電荷荷)0 ,(2baQQ鏡鏡像像電電荷荷)0 ,(3baQQ鏡鏡像像電電荷荷222)()(zbyaxQP2221)()(zbyaxPQ2222)()(zbyaxPQ2223)()(zbyaxPQrQ04PQPQPQQPQQQQQ321011114321 (x,y,z)的電勢的電勢深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1930若兩平面導體板若兩平面導體板S1和和S2，以夾角，以夾角/2/2相交并接地（如圖所示），一相交并接地（如圖所示），一個點電荷個點電荷Q Q放置在放置在 0 0（）處，用鏡）處，用鏡象法求解的條件是什么？象法求解的條件是什么？S2S1Q0深圳大學光電工程學院深圳大學光電工程學院2012-04-1931
電動力學靜電場物理教學課件PPT
