減速箱箱體頂面鉆孔的專用機(jī)床設(shè)計(jì)（二）【含CAD圖紙+文檔】

壓縮包內(nèi)含有CAD圖紙和說明書,均可直接下載獲得文件，所見所得，電腦查看更方便。Q 197216396 或 11970985 一個(gè)以盡量減少失誤建立直接金屬激光燒結(jié)辦法 Y. Ning, Y. S. Wong, J. Y. H. Fuh, and H. T. Loh 摘要：本文的影響幾何形狀的準(zhǔn)確性,直接金屬激光燒結(jié)(燒結(jié))的原型機(jī). 百分比縮孔由于不同形狀的影響及其實(shí)證關(guān)系的決心. 新的速度補(bǔ)償(資深)的方法以減少不均勻收縮受二維幾何形狀,在每一層. 從案例研究中, 優(yōu)化供應(yīng)鏈的方法是發(fā)現(xiàn)被相中分類號(hào)在提高精度的樣機(jī)裝配.注練習(xí)者-本文的目的在于解決尺寸誤差部分建成的直接金屬激光 燒結(jié)(燒結(jié))的過程. 現(xiàn)行的補(bǔ)償辦法通常是基于一般的關(guān)系名義尺寸的誤差后燒結(jié). 然而,其效果不同而產(chǎn)生的幾何形狀是沒有考慮. 有新的做法,提出用不同的掃描速度設(shè)定,以彌補(bǔ)的影響幾何形狀,以改善 尺寸精度的整個(gè)部分. 在加工過程中,激光燒結(jié)沿軌跡遵循的孵化載體或德克塞爾. 一個(gè)適當(dāng)?shù)膶?shí)驗(yàn)方法,是用來建立關(guān)系,為不同掃描速度與德克塞爾長(zhǎng)度為 最后精度. 當(dāng)建筑物的一部分, 激光掃描速度的調(diào)整是一個(gè)動(dòng)態(tài)的德克塞爾長(zhǎng)度隨幾何形狀的 部分. 案例研究表明,該方法可以生成正確的設(shè)置速度,有效地提高尺寸精度的影響 最后一部分. 雖然這種方法已發(fā)展的基礎(chǔ)上的燒結(jié)過程中,它也適用于其他激光燒結(jié)過程. 在未來的研究中的其他工藝參數(shù),如激光功率,將被視為獨(dú)立的, 或與掃描速度,有可能進(jìn)一步提高了尺寸精度. 指數(shù)計(jì)算補(bǔ)償式組( SC ) ,德克塞爾,直接金屬激光燒結(jié)(燒結(jié)) ,響應(yīng)面方法( RSM ) ,選擇性激光燒結(jié). 一.導(dǎo)言自1980年代后期以來,快速成型( RP )技術(shù)已成功地應(yīng)用于產(chǎn)品開發(fā)和制造的公司. 作為一個(gè)良好采用反相技術(shù),選擇性激光燒結(jié)( SLS ) ,已取得很大進(jìn)展,在過去的十年. 許多材料,包括塑料,金屬,陶瓷,砂可用于生成物體原型的直接補(bǔ)充. 能力反相進(jìn)程產(chǎn)生一個(gè)準(zhǔn)確收到稿件2004年12月26日; 修訂2005年1月3日. 本文推薦的刊物副主編h.丁人和總編輯王米后評(píng)價(jià)的審稿人 評(píng)論. 信義寧是部與機(jī)械工程系,新加坡國(guó)立大學(xué),新加坡117576 . 他正在與通用的研究開發(fā)中心,上海201203 ,中國(guó). 逸仙華理銀花齊,理事蕙部與機(jī)械工程, 新加坡國(guó)立大學(xué),新加坡117576 (電子郵件: mpewysnus.edu.sg ) . 數(shù)字對(duì)象標(biāo)識(shí)符10.1109/tase.2005.857656幾何形狀是至關(guān)重要的整體驗(yàn)收,在市場(chǎng)1 . 為了達(dá)到準(zhǔn)確建部分,是一個(gè)既費(fèi)時(shí)又復(fù)雜的任務(wù),因?yàn)樵S多因素會(huì)影響到最終的維 準(zhǔn)確性. 總的來說,研究者們把注意力集中于一個(gè)或幾個(gè)下列因素. 預(yù)處理誤差在快速成型( RP )的過程中, 三維(三維)模型建成發(fā)電和堆碼二維(二維)截面厚度均勻. 虛構(gòu)的部分,有一個(gè)樓梯或階梯表面紋理. 量化誤差,也可發(fā)生在高度不是一個(gè)多重的有限層厚度. 因此,自適應(yīng)切片算法2 , 3已開發(fā),以減少這些類型的分層誤差. 處理二維層上的數(shù)據(jù),建立三維模型,是首次轉(zhuǎn)為面模型( STL格式) . 然而,這種轉(zhuǎn)換帶來的誤差,在鑲嵌的面模型. 有些建議使用其他數(shù)據(jù)格式,如建設(shè)性體素法( CSG )和nurbsbased交涉, 而STL文件翻譯中,已建議4 6 . 機(jī)床誤差機(jī)床誤差可以衡量的,力度適中,并加以補(bǔ)償. 影響整個(gè)系統(tǒng)的誤差可控制在一個(gè)合理的范圍內(nèi). 材料加工誤差的尺寸誤差引起的材料加工等,是最復(fù)雜而備受 注意在RP研究. 在SLS過程中,溫度的部分或粉末是上面提到的軟化(例如, 塑料粉末)或熔化(例如,金屬粉末與全等熔點(diǎn))或固(例如, 為預(yù)金屬粉末)溫度債券和鞏固粒子在激光燒結(jié)過程. 由于燒結(jié)冷卻一部分,它也趨于萎縮. 補(bǔ)償效應(yīng)的物質(zhì)收縮,二維層需要以規(guī)模第一. 此外,抵消了二維層處理,以彌補(bǔ)效益的激光束斑大小. 實(shí)驗(yàn)方法的建立和措施的一部份模型確定的價(jià)值尺度和補(bǔ)償?shù)囊蛩?描述7 . 這種方法是基于一個(gè)簡(jiǎn)單的線性關(guān)系,名義尺寸和失誤造成燒結(jié)后. 效果不同而產(chǎn)生的幾何形狀,但并不考慮. 維誤差隨不同幾何形狀不同造成的收縮率,在整個(gè)部分. 為了更好地了解收縮機(jī)制 幾位學(xué)者h(yuǎn)aveattempted建立熱模型,寓意中的傳熱補(bǔ)充過程. 這些熱模型已用于分析燒結(jié)非晶粉末1 , 8 , 9結(jié)晶粉末10 , 11 . 張等. 12描述了熱模型燒結(jié)雙組分金屬粉末. 因?yàn)檫@些模式的復(fù)雜性和推導(dǎo)基于一些假設(shè), 很難適用補(bǔ)償收縮某一幾何形狀直接. 帕帕達(dá)托斯】. 13學(xué)的影響,均質(zhì)燒結(jié)對(duì)變異的尺寸在Z軸方向(建設(shè)方向) . 然而,異質(zhì)材料變化引起的幾何形狀,在二維層不算. 一些研究者14,15等,都建立了傳熱模型,用有限元分析方法. 應(yīng)用有限,因?yàn)樵撃Ｊ揭驯婚_發(fā)為每一部分模擬不同幾何形狀. 它重要的是要有效地分析和補(bǔ)償?shù)淖饔檬遣煌膸缀涡螤?以提高尺寸精度的影響 整個(gè)部分. 安迪爾16取得的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行測(cè)量值萎縮許多不同的幾何形狀,然后采用不同的補(bǔ)償收縮 環(huán)境因素對(duì)微機(jī)輔助設(shè)計(jì)( CAD )模型,對(duì)每一節(jié)的一個(gè)部分. 這是一個(gè)繁瑣的任務(wù),尤其是對(duì)形狀復(fù)雜的,需要通過大量的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù). 結(jié)果,也很難一概而論,對(duì)其他工藝條件. 很難用一個(gè)比較簡(jiǎn)單的方法來指形狀特征基于SLS工藝是另一個(gè) 問題. 因此,幾何推理成為一項(xiàng)十分艱巨的任務(wù),在如此復(fù)雜的幾何圖形問題. 隨機(jī)噪音除了誤差上述因素外, 最后一部分尺寸不統(tǒng)一,在實(shí)踐中,即使當(dāng)兩個(gè)加工環(huán)境相似. 這個(gè)誤差定義為隨機(jī)噪聲和相關(guān)的分析已經(jīng)提供了雅各布16 . 本文提出了一種方法,研究了二維幾何形狀因子對(duì)尺寸精度與分析 通過對(duì)不同幾何形狀尺寸精度的一部分. 一種速度補(bǔ)償(資深)方法也已制定,其中包括一個(gè)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)收集方法和統(tǒng)計(jì)分析. 案例研究是用來證明效力的資深優(yōu)化方法,以提高精度的途徑 最后一部分. 二.材料收縮對(duì)激光燒結(jié)過程A激光照射在SLS過程中, 移動(dòng)激光光源固定值掃描選擇性燒結(jié)每一層粉狀物料逐行. 據(jù)雅各布17 , 表面照射能量密度點(diǎn)與距離激光燒結(jié)線(如上圖. 1 ) 成為代表 哪些是激光功率,掃描速度,是半徑光束掃描. 能量密度吸收的粉末燒結(jié)是 何處是被吸相關(guān)材料的時(shí)間和溫度. 能量密度( 1 )迅速減小距離. 勢(shì)力范圍已被界定為一個(gè)微分區(qū),得到99.99%的激光照射, 和半徑的,是有作為17 時(shí)間為激光掃描的勢(shì)力范圍 ,是相當(dāng)短,粉末溫度升高 大幅這段期間. 此后,吸收能量將失去從燒結(jié)體表面到外部環(huán)境的輻射和對(duì)流. 同時(shí), 熱亦會(huì)透過粉末床不同的方向影響的溫度分布規(guī)律 粉床. 由于溫度的粉末燒結(jié)迅速減小. 通常, 實(shí)際燒結(jié)時(shí)間很短,使全密度零件不能達(dá)到這么短. 乙材料收縮的直接金屬激光燒結(jié)(燒結(jié))過程基于SLS技術(shù) 燒結(jié)已廣泛應(yīng)用,因?yàn)榻饘俜勰?可直接燒結(jié)構(gòu)建功能原型. 它可以制作三維近凈形的金屬零件直接在一個(gè)單一的過程, 這是實(shí)現(xiàn)用相對(duì)低功率激光燒結(jié)鋼或銅的金屬粉末逐層. 在這項(xiàng)工作中,有兩個(gè)組成部分金屬粉末材料體系 組成的混合物60 wt%毛純銅粉和40 wt%毛分合scup粉,是采用. 分合的scup是銅基合金,其熔點(diǎn)在646丙吸收激光能量, 該低熔點(diǎn)scup ,作為粘合劑,是溶化在高熔點(diǎn)銅 作為結(jié)構(gòu)散,仍然在固體狀態(tài). 燒結(jié)過程中,結(jié)構(gòu)散濕和粘結(jié)在一起的粘合劑液體通過毛細(xì)作用和重力. 充足的流動(dòng)是至關(guān)重要的一部分,燒結(jié)密度,并進(jìn)一步影響到燒結(jié)質(zhì)量. 滲入的液體粘合劑通過孔隙中造成很大的體積收縮. 除此之外,其他一些因素也可能影響到最終的體積收縮的結(jié)果, 如抗壓彈性縮短,在冷卻階段1 . 主要是熱性質(zhì),燒結(jié)過程中強(qiáng)烈地依賴溫度變化與時(shí)間. 對(duì)選定的材料, 物理性能樣機(jī)零件因燒結(jié)加工深受溫度歷史中, 激光與物質(zhì)相互作用期18 . 如果當(dāng)時(shí)的液相的延長(zhǎng),流液相金屬會(huì)好轉(zhuǎn), 填補(bǔ)孔洞,從而增加了致密化. 況且當(dāng)時(shí)的液相, 最高溫度達(dá)到粉體表面是另一個(gè)重要因素,因?yàn)樗鼛砹溯^高的溫度梯度 給更多的表面活化能提高液相流量. 三.影響幾何形狀精度部分甲德克塞爾模型 二維層是從材料制造的 激光掃描的形式平行孵化載體. 每個(gè)孵化載體,可以視為一個(gè)德克塞爾19 , 20 . 在加工過程中,激光燒結(jié)沿軌跡遵循的孵化載體. 一個(gè)像素的具體高度和寬度可圍繞每個(gè)孵化載體. 每個(gè)二維層的具體厚度可為代表的積累名單像素內(nèi) 如上圖. 2 . 改變了尺寸精度的二維層視為一個(gè)復(fù)合效應(yīng)的像素. 為了簡(jiǎn)化模型,孵化載體(即德克塞爾) ,是用來表示相應(yīng)像素. 基于上述模型,形狀多樣,可視為不同組合dexels不同長(zhǎng)度. 分析精度的影響幾何形狀,可視為具有類似效果分析 由dexels及其相互作用. 這種方法更為直接和方便. 從以往的研究17 , 材料收縮,是由能量(溫度)變化的粉末燒結(jié)和材料特性. 這是可行的控制收縮調(diào)整能量密度的激光與銅基材料體系. 如果溫度變化每屆德克塞爾同樣控制 綜合二維層可顯示較為一致的行為萎縮. 乙周邊效應(yīng)所帶來的變化德克塞爾長(zhǎng)度對(duì)于二維幾何形狀的一種組合 一系列平行dexels , 分析的影響不同形狀等于分析的百分比收縮與互動(dòng) dexels的不同長(zhǎng)度. 在無花果. 3 . 溫度隨時(shí)間變化曲線點(diǎn)P在二維無限燒結(jié)線. 無花果. 4 . 周邊負(fù)面效應(yīng)的溫度隨時(shí)間變化曲線. 激光燒結(jié)過程中, 每個(gè)燒結(jié)點(diǎn)表面的粉末床接到多脈沖能量的強(qiáng)度不同,從周邊 dexels 1 . 考慮模型的一個(gè)理想的情況下,每個(gè)角的長(zhǎng)度德克塞爾夠長(zhǎng)的溫度 近減少對(duì)周圍環(huán)境的溫度,然后接收下一個(gè)能量脈沖. 溫度隨時(shí)間變化曲線的一個(gè)點(diǎn)德克塞爾說明圖. 3 . 是熔化溫度的粘合劑,是一個(gè)進(jìn)程,室溫 而正是在這個(gè)時(shí)候,激光束集中在燒結(jié)點(diǎn). 鄰近的第二和第三個(gè)能量脈沖,是由于影響燒結(jié)周邊dexels (甲,乙, 四,電子) . 這種效應(yīng)被定義為周邊效應(yīng). 在這種情況下,而忽視了dexels在邊緣 收縮每德克塞爾是因?yàn)轭愃频臏囟茸兓c時(shí)間類似每個(gè)德克塞爾. 綜合二維層顯示出類似比例收縮沿?zé)Y(jié)方向,在不同的幾何區(qū)域中的層. 但在實(shí)踐中,德克塞爾長(zhǎng)度將會(huì)有所不同的幾何形狀. 在各地區(qū)dexels短,間隔連續(xù)照射時(shí)間較短. 當(dāng)間隔時(shí)間不夠長(zhǎng),表面降溫 溫度在該地區(qū)將逐步建立起來,以致在較高的溫度和較長(zhǎng)的液相時(shí)間. 變化在歷史上的溫度下燒結(jié)dexels長(zhǎng)度不同成因鑒別收縮在二維層 從而降低了燒結(jié)的準(zhǔn)確性. 負(fù)面影響的短期德克塞爾燒結(jié)準(zhǔn)確性是指此處為周邊負(fù)面效應(yīng). 在這種情況下,曲線的溫度隨時(shí)間變化的情況如圖. 4 . tontowi并根據(jù)Childs 21研究了不同預(yù)熱溫度下的粉末床的一部分密度 能量密度. 帶來的影響周邊dexels可視為預(yù)熱postheating ,可改變格局 粉末床溫度分布動(dòng)態(tài). 當(dāng)溫度和時(shí)間特點(diǎn)differentregions并不相似, 燒結(jié)質(zhì)量,最有可能和different.williams dickard 18測(cè)試效果的密度和強(qiáng)度 不同遲延之間連續(xù)輻射暴露在激光材料相互作用期間因改用幾何雙酚-A 聚碳酸酯材料. 結(jié)果顯示了明顯的變化,在密度,以拖延時(shí)間. 同樣, 百分比收縮周圍地區(qū)的尺寸較短,可望有所不同,并影響收縮均勻性 層. 更嚴(yán)重的扭曲和翹曲的燒結(jié)層可能會(huì)出現(xiàn)這種差別收縮的一部分. 除了周邊效應(yīng)造成不均勻收縮, 熱影響區(qū)產(chǎn)生的有限直徑的激光束也不同,當(dāng)燒結(jié)地區(qū)短 dexels由于變異溫度親檔案. 在這種情況下, 有精確度有限,要改善的地方,可以實(shí)現(xiàn)只用一個(gè)固定的偏移值相似,即用 7補(bǔ)償誤差引起的有限直徑的激光束. 為了解決這些問題,溫度剖面的粉末燒結(jié)應(yīng)保持盡可能一致. C .實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證1 )設(shè)備安裝: 為了驗(yàn)證上述分析的溫度變化對(duì)地區(qū)不同德克塞爾長(zhǎng)度 多次實(shí)驗(yàn)已進(jìn)行了使用Raytek非mxcf態(tài)非接觸式紅外線溫度計(jì)(圖5 ) . 之間的距離測(cè)量物體和傳感器的紅外測(cè)溫儀是訂定了500mm左右, 測(cè)量光斑尺寸約為6毫米. 溫度測(cè)量點(diǎn)為連續(xù)測(cè)量,旬平均氣溫錄每隔300 余. 三個(gè)部分的長(zhǎng)度(圖5 ) 40月15日和5毫米的燒結(jié)體. 掃描速度為100毫米/秒, 與德克塞爾距離為0.2毫米,厚度為0.1毫米. 激光功率減為10瓦和實(shí)測(cè)值位于測(cè)量范圍為 紅外測(cè)溫儀從900丙2 )實(shí)驗(yàn)結(jié)果: 該曲線的平均溫度隨時(shí)間變化的實(shí)測(cè)面積,在燒結(jié)過程中獲得. 無花果. 6顯示測(cè)量結(jié)果三個(gè)部分,以不同的德克塞爾長(zhǎng)度. 如圖. 六(一)至(三) 溫度積累的預(yù)熱和postheating的周邊效應(yīng)更嚴(yán)重時(shí),德克塞爾較短. 最高溫度列(三)大于900 ,遠(yuǎn)遠(yuǎn)高于給出系統(tǒng)(一) . 它提供的證據(jù)有不同的溫度歷史得到,在各地區(qū)不同德克塞爾長(zhǎng)度. 平坦區(qū)域(一) ,是由于實(shí)際溫度超過工作范圍的限制, 900的溫度 測(cè)量裝置. 四. 資深法 短期療效dexels ,其中根本原因短期掃描間隔掃描, 結(jié)果,在更高,更快的熱積聚在一個(gè)區(qū)域內(nèi)短dexels . 因此,吸收的能量在短期dexels應(yīng)減少設(shè)置不同的工藝參數(shù). ( 1 )表明, 能量吸收的粉末床激光輻射是由工藝參數(shù)激光功率, 掃描速度,光束直徑. 減少周邊效應(yīng)之間dexels并達(dá)到一種溫度分布均勻的粉末燒結(jié), 高掃描速度或低功率的,應(yīng)具有同樣的效果. 通過控制掃描速度和激光功率單獨(dú)或合計(jì),周邊負(fù)面效應(yīng),可以補(bǔ)償,并 因此,收縮率可以控制,以保持在同一水平. 在這一階段的工作,其效果和使用的掃描速度的影響. 優(yōu)化方法采用了不同的掃描速度,基于不同德克塞爾長(zhǎng)度的建議. 張等. 12有量化的方差的熱影響區(qū)( HAZ區(qū))的橫截面具有兩種不同的掃描速率 數(shù)值計(jì)算和實(shí)驗(yàn)方法. 它提供了強(qiáng)大支持的可行性進(jìn)行了掃描速度,以補(bǔ)償誤差所致 幾何形狀. 關(guān)系的掃描速度和收縮,很難推斷出其直接原因是一個(gè)準(zhǔn)確的溫度隨時(shí)間變化 曲線是很難獲得. 很多因素,如環(huán)境,材料,工藝參數(shù)等,可影響溫度的歷史. 廣義曲線,可以應(yīng)用到實(shí)際過程情況下采用銅基材料制并未 獲得迄今. 一個(gè)更有效的方法來實(shí)現(xiàn),是關(guān)系到使用的實(shí)驗(yàn)方法,結(jié)合統(tǒng)計(jì)分析. A:實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)及結(jié)果分析,以建立關(guān)系,為不同掃描速度與長(zhǎng)度德克塞爾 到最后的準(zhǔn)確性, 一系列長(zhǎng)方體(圖6 )與不同長(zhǎng)度已建成根據(jù)不同的掃描速度作必要的數(shù)據(jù). 掃描速度定為6個(gè)等級(jí),按照固定間隔在接受定規(guī)模. 這么長(zhǎng)的長(zhǎng)方體定為7級(jí),以集中時(shí)間短,忽視了 早先研究. 分別為60%,21%和水平列于表導(dǎo)的充分結(jié)合這些不同層次, 42長(zhǎng)方體建筑,以幫助決定的關(guān)系長(zhǎng)度與掃描速度和百分比 萎縮. 進(jìn)行這些實(shí)驗(yàn)的同時(shí),專門制定燒結(jié)系統(tǒng)(圖7 )節(jié)油. 這個(gè)系統(tǒng)包括一個(gè)連續(xù)波( CW )的Co ()激光功率為200 W的焦點(diǎn)距離 的鏡頭是375毫米的聚焦激光束大小約0.4毫米. 激光掃描速度可以設(shè)置為4000毫米/秒. 自行開發(fā)的應(yīng)用軟件能夠履行職能,如將CAD模型的STL格式的數(shù)據(jù)層需要 由機(jī). 所有的其他工藝參數(shù),包括激光功率為100瓦,德克塞爾距離0.2毫米, 層厚度0.1毫米,均維持不變. 一0.235毫米抵消了實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證22 ,以彌補(bǔ)錯(cuò)誤所帶來的有限直徑的激光 當(dāng)束熔材料沿邊界的一部分. 所有的42個(gè)測(cè)試?yán)?興建了3倍的燒結(jié)制度. 長(zhǎng)度的建成部分是用deltronic textregistered都會(huì)-5系統(tǒng)23與準(zhǔn)確性毫米. 誤差得到每一宗名義長(zhǎng)度,是基于意思的錯(cuò)誤決定,從 建成三個(gè)部分. 實(shí)驗(yàn)結(jié)果見表二. 實(shí)驗(yàn)結(jié)果對(duì)相應(yīng)的速度和長(zhǎng)度都顯示在圖. 8 . 由此可以看到,百分比萎縮的材料在某一固定工藝參數(shù)設(shè)置隨 德克塞爾長(zhǎng)度. 作為實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明,在相當(dāng)長(zhǎng)的德克塞爾較短, 百分比收縮較大,因?yàn)橛休^高的燒結(jié)溫度達(dá)到了. 當(dāng)長(zhǎng)的德克塞爾超過某一臨界值時(shí),收縮率趨于穩(wěn)定值. 這是由于在相當(dāng)長(zhǎng)的時(shí)間,燒結(jié)德克塞爾讓粉體降溫前 收到的接替能源作為激光掃描下德克塞爾. 因此, 該戰(zhàn)略來實(shí)現(xiàn)統(tǒng)一百分比的收縮,是基于以下兩個(gè)原則:使用更快的掃描速度 短德克塞爾區(qū)域,以減少能源建立了縮短曝光的激光能量; 使用固定掃描速度為所在區(qū)域的長(zhǎng)度的dexels內(nèi)超過它的臨界第五 值. 二,加強(qiáng)與響應(yīng)面方法( RSM ) ,以實(shí)現(xiàn)之間的定量關(guān)系,兩個(gè)輸入變量 掃描速度和長(zhǎng)度德克塞爾,輸出變量的比例萎縮, 響應(yīng)面方法( 43% )的使用. 丹參是一種收集的統(tǒng)計(jì)和數(shù)學(xué)技術(shù),是有益的發(fā)展,改善 和優(yōu)化過程24,25. thersm可模擬的關(guān)系投入變數(shù),而且反應(yīng)(輸出可變) ,以響應(yīng)函數(shù) 凡戶籍總數(shù)投入變數(shù). 在這種情況下,輸入變量的掃描速度和德克塞爾長(zhǎng)度. 反應(yīng)的百分比是萎縮. 一個(gè)二階多項(xiàng)式模型,其中使用已廣泛應(yīng)用于43%的靈活性,在應(yīng)用. 一般方程24的二階模型 凡戶籍未知系數(shù)進(jìn)行估算. 示范表演,可以評(píng)價(jià)的根meansquare誤差( RMSE ) 凡戶籍總數(shù)數(shù)據(jù)無獨(dú)有偶,是一個(gè)相應(yīng)的目標(biāo)輸出(由實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)) , 是預(yù)測(cè)值. 預(yù)測(cè)有效性簡(jiǎn)稱 凡年月平均價(jià)值的相應(yīng)目標(biāo)產(chǎn)出. 估計(jì)結(jié)果的系數(shù)( s ) ,是取得使用Matlab 26軟件工具. 但擬合結(jié)果直接利用二階回歸不夠好 由于誤差RMSE分別為0.010 879和預(yù)測(cè)效度是68.7% . 如圖. 七,比例收縮反應(yīng)變?yōu)橐粋€(gè)穩(wěn)定值后,增加投入變數(shù). 一個(gè)直接的二階多項(xiàng)式模型,最后的裝修表面不能達(dá)到一個(gè)穩(wěn)定值, 因此,轉(zhuǎn)型是必要的. 因?yàn)榻换スδ苓@一特性,我們將采取倒數(shù)兩個(gè)輸入變量. 轉(zhuǎn)型的設(shè)計(jì)變量,由此導(dǎo)致了相當(dāng)好的預(yù)測(cè)估計(jì)誤差RMSE分別為 0.002 422 10-7預(yù)測(cè)有效期為93.0% . 示范與轉(zhuǎn)化的投入變數(shù),也大大改善了原來的模式. 最后響應(yīng)曲面方程 哪里是收縮的百分比具有不同價(jià)值觀的掃描速度和德克塞爾長(zhǎng)度. 從( 8 ) ,臨界長(zhǎng)度立法才能確定. 時(shí),這個(gè)比例萎縮的長(zhǎng)方體沿掃描方向?qū)⑾嗤陌俜直确€(wěn)定收縮. 方程( 8 )是用來導(dǎo)出關(guān)系的長(zhǎng)度和掃描速度的百分比穩(wěn)定收縮. 速度補(bǔ)償系數(shù)將增加至每德克塞爾不同長(zhǎng)度. 加工時(shí),激光掃描速度將有所調(diào)整的基礎(chǔ)上,德克塞爾長(zhǎng)度. 它易于實(shí)施這一技術(shù),因?yàn)榧す庀到y(tǒng)用于燒結(jié)允許掃描速度可 直接點(diǎn)燃. 丙資深算法計(jì)算正確的掃描速度值基于不同長(zhǎng)度德克塞爾,資深算法如下. 步驟1 )決定工作范圍掃描速度. 為銅基金屬粉末燒結(jié)用在這項(xiàng)研究中, 激光掃描速度可以設(shè)定在100到250毫米/秒. 步驟2 )設(shè)置默認(rèn)的掃描速度. 默認(rèn)的掃描速度,是設(shè)定值的初始速度. 它是速度,更看重的系統(tǒng)操作員,是相同的定速無速度 賠償. 步驟3 )計(jì)算百分比穩(wěn)定收縮在默認(rèn)速度. 計(jì)算穩(wěn)定收縮的百分比,默認(rèn)值設(shè)定速度,將成為替代品( 8 ) . 增加(德克塞爾長(zhǎng)度) , (收縮百分比)來說將是一個(gè)穩(wěn)定的值. 這一價(jià)值定義為百分比穩(wěn)定收縮. 例如,如果默認(rèn)的掃描速度設(shè)置為220 , 穩(wěn)定的收縮率,可以看到從表二直接或等于0.3% . 穩(wěn)定收縮比例應(yīng)相同,其中所取得的傳統(tǒng)方法描述7和 作為scalingfactor補(bǔ)償材料收縮率誤差在整個(gè)過程中. 第4步) ,計(jì)算有效長(zhǎng)度dexels在同一線的掃描方向. 德克塞爾的數(shù)據(jù)將被讀出片層的檔案. 如果只有一對(duì)德克塞爾一條線掃描方向, 有效長(zhǎng)度的德克塞爾,只是它們之間的距離的出發(fā)點(diǎn)和歸宿點(diǎn). 如果有超過一德克塞爾在同一線路,在掃描方向, 有效長(zhǎng)度為這些dexels界定為總和所有的長(zhǎng)度. 這是因?yàn)槿藗儧]有周邊效應(yīng)之間連續(xù)dexels . 5步)計(jì)算掃描速度的基礎(chǔ)上,有效長(zhǎng)度dexels . 實(shí)現(xiàn)掃描速度分別為60%,21%和德克塞爾,穩(wěn)定的收縮率作為價(jià)值( 8 ) . 解決掃描速度不同德克塞爾長(zhǎng)度可達(dá)到求解二次方程. 如果這個(gè)問題的解決是根據(jù)工作范圍的掃描速度, 解決方法是將設(shè)定為糾正速度值相應(yīng)德克塞爾. 如果解出的范圍內(nèi),最大速度在允許的工作范圍將被如何使用. 這是因?yàn)楫?dāng)有效長(zhǎng)度dexels夠小, 只有通過提高掃描速度不能使其宏觀收縮,達(dá)到穩(wěn)定的收縮值. 在這種情況下,相對(duì)的最佳的解決方法是使用最大速度價(jià)值實(shí)現(xiàn)的最低的比例萎縮. 步驟6 ) ,結(jié)束進(jìn)程,當(dāng)所有的dexels都有自己的相應(yīng)的轉(zhuǎn)速值. 新德克塞爾數(shù)據(jù)與相應(yīng)的轉(zhuǎn)速值將會(huì)保存,并用來驅(qū)動(dòng)激光系統(tǒng) 建設(shè)的一部分. 五,案例研究 作為一個(gè)成型的金屬部分,最后一部分實(shí)力,是最令人關(guān)切的是顧客. 通常,慢掃描速度,結(jié)果在一個(gè)較高的機(jī)械強(qiáng)度,因?yàn)楦嗟哪芰课樟怂缮⒌慕饘俜勰? 它導(dǎo)致了更高密度的建筑部分. 因此,速度默認(rèn)值設(shè)定為100毫米/秒,這一個(gè)案研究. 其他參數(shù)設(shè)定為激光功率為100瓦,德克塞爾距離0.2毫米,厚度0.1毫米, 距因子0.235毫米,而尺度因子0.8% (百分比穩(wěn)定收縮) . 證明資深法務(wù)有效 模型部分(圖9 ) ,名義尺寸,從1至100毫米(地區(qū)不同長(zhǎng)度德克塞爾 所示為R1至r17在無花果. 9 )始建的傳統(tǒng)方法與新方法資深 分開. 在傳統(tǒng)方法相比,掃描速度保持不變,在整個(gè)過程中. 對(duì)部分建成勢(shì)態(tài)資深新方法 相應(yīng)的掃描速度,地區(qū)與不同德克塞爾長(zhǎng)度從( 8 )表三. 對(duì)比尺寸誤差兩部分介紹了無花果. 10 ( a )和( b ) ,這表明與固定掃描速度, 較大誤差,得到那里的名義尺寸小. 與資深的誤差零件短名義尺寸均減少高達(dá)40% , 從一系列( 0.23毫米, 0.46毫米) ( 0.21毫米, 0.25毫米) . 如圖. 10 ,并沒有什么差別的誤差區(qū)域較大尺寸. 六. 結(jié)論和未來工作 在這個(gè)文件中,一個(gè)資深方法已提出改善尺寸精度. 從案例研究中, 新的方法已證明它能夠產(chǎn)生正確的速度設(shè)定不同的幾何形狀, 以提高尺寸精度的最后一部分. 在今后的工作中,其他工藝參數(shù),如激光功率, 將考慮獨(dú)立或與掃描速度,有可能進(jìn)一步提高了尺寸精度. 雖然這種方法基礎(chǔ)上開發(fā)的燒結(jié)過程中,它也適用于其他激光燒結(jié)過程. 需要有更多的實(shí)驗(yàn)基于其他激光燒結(jié)技術(shù).文獻(xiàn):1董振beaman ,固體自由虛構(gòu)的一個(gè)新方向,在制造業(yè). 諾韋爾,馬:庭, 1997 . 2鄺塔塔瞪羚fadel ,甲巴格奇,和N阿齊茲, 高效率的分層制造, 快速原型理卷. 4 ,沒有. 4 , 1998 . 3丁坦率和G fadel , 專家系統(tǒng)選用的首選方向,建立快速原型制造過程中, 理867.3 . 制造技術(shù). 卷. 6 ,頁. 339-345 , 1995 .4國(guó)會(huì)guduri ,稔弘crawfordand ,董振beaman , 直接生成等高檔案從建設(shè)性的立體幾何交涉, 解鎖. 固體無模成型,奧斯汀表示TX , 1993 ,頁. 291-302 . 5頁武尤魯,正基施曼,林加fadel ,巴格奇甲,丙Jara的-阿爾蒙特, 基于NURBS快速原型實(shí)現(xiàn), 解鎖. 第五屆予以報(bào)告. 部長(zhǎng)會(huì)議. 快速成型,頓哦, 1994年,頁. 229-240 . 6國(guó)會(huì)理巖哲wozny ,以靈活的文件格式為固體無模成型, 解鎖. 固體無模成型,奧斯汀表示TX , 1991 ,頁. 1-12 .7祺納爾遜mcalea的K ,和D灰, 改進(jìn)計(jì)劃的一部分,準(zhǔn)確性, 解鎖. 固體無模成型癥狀. 奧斯汀表示TX , 1995 ,頁. 部件. 8拱太陽,董振beaman , 三維模型,選擇性激光燒結(jié), 解鎖. 固體自由虛構(gòu)癥狀. , 1995 ,頁. 102-109 . 9威廉斯,丁苗,和C德卡德, 選擇性激光燒結(jié)部分實(shí)力功能家數(shù), 掃描速度和光斑大小, 解鎖. 固體自由虛構(gòu)癥狀. , 1996 ,頁. 549-557 .10湯匙炳堯根據(jù)Childs ,敏豪,楚明 泰勒和金融穩(wěn)定與巴塞爾tontowi , 模擬與實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證結(jié)晶聚合物和金屬直接選擇性激光燒結(jié), 解鎖. 固體自由虛構(gòu)癥狀. 奧斯汀表示TX , 2000年8月.11金融穩(wěn)定與巴塞爾tontowi和湯匙炳堯根據(jù)Childs , 效果孔隙導(dǎo)熱結(jié)晶聚合物, 解鎖. 第一科技見面. 卷. 1 ,國(guó)際標(biāo)準(zhǔn)書號(hào)095362711 ,利茲,英國(guó), 1999年8頁. 95-103 . 12玉文張甲faghri ,崇文,巴克利,而天理的Bergman , 三維燒結(jié)雙組分金屬粉末與固定和移動(dòng)的激光光束, 美國(guó)ASME理熱量傳遞. 卷. 122 ,沒有. 97-121頁. 150-158 , 2000 . 13A油菜帕帕達(dá)托斯,第ahzi ,朝仁德卡德,佛衛(wèi)保羅, 尺寸穩(wěn)定性: 建模的獎(jiǎng)金代換,在補(bǔ)充過程中, 解鎖. 固體無模成型, 1997年,頁. 709-716 . 14鄺manetsberger ,沉理,和J muellers , 非線性補(bǔ)償收縮高分子材料在選擇性激光燒結(jié), 解鎖. 固體無模成型, 2001年,頁. 346-356 .15戴廣,理克羅克石蒜,蕭伯納,馬爾庫塞, 有限元分析的saldvi過程中, 解鎖. 固體無模成型, 2000 ,第33,36頁. 393-398 . 16姵雅各布博士的影響收縮率變化的快速模具制造精度, 席子. 設(shè)計(jì)卷. 21 ,沒有. 2 ,聚丙烯. 127 , 2000年4月.17 ,快速原型制造技術(shù),基本成型. 迪爾伯恩,宓:典范. 制造技術(shù). 335 (中小企業(yè)) , 1992 . 18林君威廉姆斯和C鋼筋德卡德, 進(jìn)步的影響模型選定參數(shù)的補(bǔ)充過程中, 快速原型理卷. 4 ,沒有. 2 ,聚丙烯. 90-100 , 1998 . 19吳坤超,唐秀, 用dexels作出hollowmodels快速成型, 計(jì)算機(jī)輔助設(shè)計(jì),第一卷. 30 ,沒有. 7頁. 539-547 , 1998年06月. 20李淑璧和samavedam訴 ,可視化的快速成型, 予以報(bào)告. 理快速成型,第二卷. 7 ,沒有. 2 ,聚丙烯. 99-114 , 2001 . 21金融穩(wěn)定與巴塞爾tontowi和湯匙炳堯根據(jù)Childs , 密度預(yù)測(cè)結(jié)晶聚合物燒結(jié)零件在各種粉末床溫度選擇性激光燒結(jié)(案件) , 快速成型J先生 卷. 7 ,沒有. 3 ,頁. 180-184 , 2001 . 22信義十唐,理事蕙理銀花齊,逸仙發(fā)石蒜,盧信義寧 和第十王慧, 精度分析與改進(jìn)直接激光燒結(jié), 解鎖. 按年度SMA的. 癥狀. 新加坡, 2004年1月.23 deltronic利弊- 5用戶手冊(cè), 1998 .24鋼筋譯名和徐嘉道格拉斯,響應(yīng)面方法:過程和產(chǎn)品的優(yōu)化設(shè)計(jì)性實(shí)驗(yàn). 紐約: Wiley,1995年. 25齊 G收塵箱和N鋼筋伯,實(shí)證模型的建立與響應(yīng)面. 紐約:微波, 1987 .26國(guó)會(huì)azarm ,乙balachandran ,理鄧肯,鄺herold ,和G沃爾什,一名工程師的指導(dǎo),以MATLAB的. 一般而言,在1990-98 : Prentice先生-霍爾, 2000 . Y. S.Wong,在發(fā)布時(shí)間的照片及生平不詳, J. Y. H. Fuh,在發(fā)布時(shí)間的照片及生平不詳, H. T. Loh, 在發(fā)布時(shí)間的照片及生平不詳,