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1、1. 麥 克 斯 韋 方 程 組 的 積 分 形 式 14-2 麥 克 斯 韋 方 程 組 VqSD vs dd StBtlE sL dddd 0d SBs StDSIIlH ssdL ddd (1) 電 場 的 性 質(zhì)(2) 磁 場 的 性 質(zhì)(3) 變 化 電 場 和 磁 場 的 聯(lián) 系(4) 變 化 磁 場 和 電 場 的 聯(lián) 系 zDyDxD zyx 0 zByBxB Zyx tDyHxH tDxHzH tDzHyH Zzxy yyzx xxyz 2. 麥 克 斯 韋 方 程 組 的 微 分 形 式 tByExE tBxEzE tBzEyE zxy yzx xyz 麥 克 斯 韋 方
2、程 組 的 微 分 形 式 kzjyix 哈 密 頓算 符 D tBE 0 B tDH 麥 克 斯 韋 方 程 組 的 微 分 形 式 3. 關(guān) 系 式 EED r 0 HHB r 0 注 意 ： 靜 止 電 荷 和 恒 定 電 流 所 產(chǎn) 生 的 場 的場 量 只 是 空 間 坐 標 的 函 數(shù) ， 而 與 時間 t 無 關(guān) 。 但 是 ， 在 一 般 情 況 下 ， 積 分 形 式 的 麥氏 方 程 組 中 各 場 量 都 是 空 間 坐 標 和 時 間 的 函 數(shù) 。 HBDE 、 E 4. 電 場 和 磁 場 的 本 質(zhì) 及 內(nèi) 在 聯(lián) 系電 荷 電 流磁 場電 場 運 動變 化變 化
3、激發(fā) 激發(fā) 5. 麥 克 斯 韋 電 磁 場 理 論 的 局 限 性（ 2） 麥 克 斯 韋 電 磁 理 論 在 微 觀 區(qū) 域 里 不 完 全 適用 ， 它 可 以 看 作 是 量 子 電 動 力 學 在 某 些 特 殊 條 件下 的 近 似 規(guī) 律 。（ 1） 麥 克 斯 韋 方 程 可 用 于 高 速 領(lǐng) 域 。 5. 麥 克 斯 韋 電 磁 場 理 論 的 局 限 性（ 2） 麥 克 斯 韋 電 磁 理 論 在 微 觀 區(qū) 域 里 不 完 全 適用 ， 它 可 以 看 作 是 量 子 電 動 力 學 在 某 些 特 殊 條 件下 的 近 似 規(guī) 律 。（ 1） 麥 克 斯 韋 方 程 可 用 于 高 速 領(lǐng) 域 。
麥克斯韋方程組的積分形式
