臥式螺旋卸料沉降離心機設計

喜歡這套資料就充值下載吧。資源目錄里展示的都可在線預覽哦。下載后都有，請放心下載，文件全都包含在內，有疑問咨詢QQ:414951605 或 1304139763 Parrondo悖論表明（1）（2），交替進行的2個輸?shù)牟┺挠螒驎罱K導致贏。但這個令人驚奇的結果只是用來解答簡單的博弈架構。而對于棘齒勢（3），特別是脈沖式棘齒勢（4）（5）能夠維持一個粒子在兩個外在勢能下交替運動，且其中任何一個都無法產生純粹的運動。盡管這種現(xiàn)象和Parrondo悖論有性質上的矛盾，但二者之間的關系一直很“融洽”（事實上，這促成了我們對于博弈游戲的啟發(fā)），而最近在致力于推導出兩者之間的關系（6）（7）。 在這里，我們重新列出了主方程，利用脈沖棘齒勢中Fokker–Planck方程來清晰地描述它們的關系。這樣，我們就能夠按照博弈游戲中的概率定義給出動力學表達式以及電學表達式，同樣，給出棘齒勢，我們就能對應博弈游戲來構建出它的勢能。 Parrondo悖論中，參與者投擲不同的硬幣出現(xiàn)正（反）面則贏（輸）得一單位的資金，盡管提出了許多可能性(8)(9)(10)（11）（12）（13）（14），這里我們只考慮最原始的那種贏的可能性。定義為資金的實際價值，i為系數(shù)，來給出完全指定的集合或概率。則對于任意Pk都是一個公平的博弈，輸贏都相等，有: 。 這個悖論表明了交替進行（隨機或者周期）兩個公平的博弈游戲可以產生贏的結果。舉例來說，定義交替的博弈游戲A為定義游戲B為且p0=1/10,p1=p2=3/4,這樣產生了贏的結果，盡管游戲A和游戲B都是公平的游戲。 定義一個離散次數(shù)τ，則每投擲一次硬幣τ增加1。如果我們定義Pi為次數(shù)τ下i所對應的資產的概率，能夠得到下列方程： （1） 這里指當資產為時贏的概率，指當資產為時輸?shù)母怕?，并且為了完整性，我們已經介紹了為資產i不變時的概率（一個基本沒有考慮Parrondo悖論的博弈游戲）。這里注意，之前按照規(guī)則的描述，我們已經設定了概率{，，}并不取決于次數(shù)，很明顯這滿足：++=1 。 （2） 確保這個概率為： 。 這樣可以連續(xù)寫出主方程： ， （3） 當前給出 =， （4） 且： ， （5） 這是與Fokker–Plank離散方程(15)中一個電流的概率P(x, t)一致的形式 （6） 以及電流 （7） 這里有一般的趨勢，及其映射。如果和分別是時間和空間的離散變量，那么有，,可以清晰的得到 ， . （8） 這里離散和連續(xù)的概率與有關，并且考慮到連續(xù)極限有極值，在這種情況下且。 現(xiàn)在，我們考慮了的情況，因于是有： ， （9） 并且電流只不過是到1的概率變化。 因恒定電流，我們發(fā)現(xiàn)從（4）導出的固定的能夠解決邊界情況下的循環(huán)關系： （10） 則電流 （11） 是從得到的歸一化常數(shù)，這些表達式中我們介紹了勢能按照博弈游戲形式的概率 (12) 零電流的情況下,暗示了周期的勢能。這種情況再次出現(xiàn)在這樣公平的博弈中，那么得出指數(shù)函數(shù)注意方程（12）分為極限到或,即為推力和移動系數(shù)之間的一個通常的關系。 按照勢能，獲取博弈概率的逆運算需要解出方程（12）在（17）這種極限情況： (13) 通過已給的概率集合，利用（12）這些結果可以得到隨機概率（和電流），利用（12）；以及逆運算：獲得了隨機的勢能下博弈游戲的概率，利用（13）。注意交替進行的博弈結果，γ表示時游戲A的概率，以及 圖1：左邊：因公平的博弈B，從12中可以定義在時的勢能。右邊：在時博弈B的勢能，結果來自于隨機變化的博弈B和一個博弈A在概率的情況，。 通過，定義一個博弈B的集合對應了一個概率集合，又因變量，得到這種關系： （14） 并且相關概率服從（12）。 我們給出了兩個應用了上述形式的例子，在第一個中我們計算了公平的博弈和贏的博弈的隨機概率，概率時博弈B和博弈A的隨機結合是不變的概率，而悖論（1）最基本的解釋中，產生了圖1的結果，這里注意組合博弈的勢能是如何顯示區(qū)域中那種大幅增加的不對稱性。 圖2：左邊：在時的棘齒勢。那些零星的離散值適用于博弈B的定義。右邊：從概率的博弈A和博弈B得到了組合博弈的勢能離散值,其中的線是在條件下的預估。 第2個應用即為輸入勢能 （15）已被廣泛應用于棘齒原型。設，，將時的概率離散化，利用（13）我們可以得到一個概率集合。因勢能是周期性的，則博弈的B的結果取決于這些概率是公平的且當前為零。博弈A也同樣取決于，。我們繪制了圖2博弈和博弈的勢能，時博弈A和博弈B的隨機組合，再次注意，與贏的博弈B一樣，已經傾斜了。如圖3所示電流基于交替進行的博弈A和B。 圖3：方程（11）得出的電流，作為交替進行的博弈A和B的概率函數(shù)。博弈B被定義為在時離散化的棘齒勢，對應最大值 綜上所述，我們已經利用Fokker–Planck方程寫出了主方程來描述過阻尼狀態(tài)的布朗粒子所體現(xiàn)的離散一致性。這樣我們能夠把博弈概率與動力學勢能關聯(lián)起來，我們的方法產生了一個公平博弈對應的周期性勢能和贏的游戲對應的傾斜的勢能。生成的表達式在極限時用來獲取脈沖棘齒勢的有效勢能以及由此產生的電流。 arXiv:cond-mat/0302324v1 cond-mat.stat-mech 17 Feb 2003Parrondos games as a discrete ratchetRa ul Toral1, Pau Amengual1and and Sergio Mangioni21Instituto Mediterr aneo de Estudios Avanzados, IMEDEA (CSIC-UIB),ed.Mateu Orfila, Campus UIB, E-07122 Palma de Mallorca, Spain2Departament de F sica, Facultad de Ciencias Exactas y Naturales,Universidad Nacional de Mar del Plata, De an Funes 3350, 7600 Mar del Plata, ArgentinaWe write the master equation describing the Parrondos games as a consistent discretizationof the FokkerPlanck equation for an overdamped Brownian particle describing a ratchet.Ourexpressions, besides giving further insight on the relation between ratchets and Parrondos games,allow us to precisely relate the games probabilities and the ratchet potential such that periodicpotentials correspond to fair games and winning games produce a tilted potential.PACS numbers: 05.10.Gg, 05.40.Jc, 02.50.LeThe Parrondos paradox1, 2 shows that the alternation of two losing games can lead to a winning game. Thissurprising result is nothing but the translation into the framework of very simple gambling games of the ratcheteffect3. In particular, the flashing ratchet4, 5 can sustain a particle flux by alternating two relaxational potentialdynamics, none of which produces any net flux. Despite that this qualitative relation between the Parrondo paradoxand the flashing ratchet has been recognized from the very beginning (and, in fact, it constituted the source ofinspiration for deriving the paradoxical games), only very recently there has been some interest in deriving exactrelations between both6, 7.In this paper, we rewrite the master equation describing the evolution of the probabilities of the different outcomesof the games in a way that shows clearly its relation with the FokkerPlanck equation for the flashing ratchet. In thisway, we are able to give an expression for the dynamical potentials in terms of the probabilities defining the games,as well as an expression for the current. Similarly, given a ratchet potential we are able to construct the games thatcorrespond to that potential.The Parrondos paradox considers a player that tosses different coins such that a unit of “capital” is won (lost)if heads (tails) show up. Although several possibilities have been proposed8, 9, 10, 11, 12, 13, 14 , in this paperwe consider the original and easiest version in which the probability of winning, pi, depends on the actual value ofthe capital, i, modulus a given number L. A game is then completely specified by giving the set or probabilitiesp0,p1,.,pL1 from which any other value pkcan be derived as pk= pk modL. A fair game, one in which gainsand losses average out, is obtained ifQL1i=0pi=QL1i=0(1 pi).The paradox shows that the alternation (eitherrandom or periodic) of two fair games can yield a winning game. For instance, the alternation of game A defined bypi p = 1/2, i, and game B defined by L = 3 and p0= 1/10,p1= p2= 3/4 produces a winning game althoughboth A and B are fair games.A discrete time can be introduced by considering that every coin toss increases by one. If we denote by Pi()the probability that at time the capital is equal to i, we can write the general master equationPi( + 1) = ai1Pi1() + ai0Pi() + ai1Pi+1()(1)where ai1is the probability of winning when the capital is i 1, ai1is the probability of losing when the capitalis i + 1, and, for completeness, we have introduced ai0as the probability that the capital i remains unchanged (apossibility not considered in the original Parrondo games). Note that, in accordance with the rules described before,we have taken that the probabilities ai1,ai0,ai1 do not depend on time. It is clear that they satisfy:ai+11+ ai0+ ai11= 1(2)which ensures the conservation of probability:PiPi( + 1) =PiPi().It is a matter of straightforward algebra to write the master equation in the form of a continuity equation:Pi( + 1) Pi() = Ji+1(t) Ji(t)(3)where the current Ji() is given by:Ji() =12FiPi() + Fi1Pi1() DiPi() Di1Pi1()(4)andFi= ai+11 ai11,Di=12(ai+11+ ai11)(5)2This form is a consistent discretization of the FokkerPlank equation15 for a probability P(x,t)P(x,t)t= J(x,t)x(6)with a currentJ(x,t) = F(x)P(x,t) D(x)P(x,t)x(7)with general drift, F(x), and diffusion, D(x). If t and x are, respectively, the time and space discretization steps,such that x = ix and t = t, it is clear the identificationFitxF(ix),Dit(x)2D(ix)(8)The discrete and continuum probabilities are related by Pi() P(ix,t)x and the continuum limit canbe taken by considering that M =limt0,x0(x)2tis a finite number. In this case Fi M1xF(ix) andDi M1D(ix).From now on, we consider the case ai0= 0. Since pi= ai+11we haveDi D = 1/2Fi= 1 + 2pi(9)and the current Ji() = (1 pi)Pi() + pi1Pi1() is nothing but the probability flux from i 1 to i.The stationary solutions Pstican be found solving the recurrence relation derived from (4) for a constant currentJi= J with the boundary condition Psti= Psti+L:Psti= NeVi/D1 2JNiXj=1eVj/D1 Fj(10)with a currentJ = NeVL/D 12PLj=1eVj/D1Fj(11)N is the normalization constant obtained fromPL1i=0Psti= 1. In these expressions we have introduced the potentialViin terms of the probabilities of the games16Vi= DiXj=1ln?1 + Fj11 Fj?= DiXj=1ln?pj11 pj?(12)The case of zero current J = 0, implies a periodic potential VL= V0= 0. This reproduces again the conditionQL1i=0pi=QL1i=0(1 pi) for a fair game. In this case, the stationary solution can be written as the exponentialof the potential Psti= NeVi/D.Note that Eq.(12) reduces in the limit x 0 to V (x) = M1RF(x)dxor F(x) = MV (x)x, which is the usual relation between the drift F(x) and the potential V (x) with a mobilitycoefficient M.The inverse problem of obtaining the game probabilities in terms of the potential requires solving Eq. (12) withthe boundary condition F0= FL17:Fi= (1)ieVi/DPLj=1(1)jeVj/D eVj1/D(1)Le(V0VL)/D 1+iXj=1(1)jeVj/D eVj1/D(13)These results allow us to obtain the stochastic potential Vi(and hence the current J) for a given set of probabilitiesp0,.,pL1, using (12); as well as the inverse: obtain the probabilities of the games given a stochastic potential,using (13). Note that the game resulting from the alternation, with probability , of a game A with pi= 1/2, i and3-1.5-1-0.500.511.5-20 -15 -10-505101520V(x)x-1.5-1-0.500.511.5-20 -15 -10-505101520V(x)xFIG. 1:Left panel: potential Viobtained from (12) for the fair game B defined by p0= 1/10, p1= p2= 3/4. Right panel:potential for game B, with p0= 3/10, p1= p2= 5/8 resulting from the random alternation of game B with a game A withconstant probabilities pi= p = 1/2, i.a game B defined by the set p0,.,pL1 has a set of probabilities p0,.,pL1 with pi= (1)12+pi. For theFis variables, this relation yields:Fi= Fi,(14)and the related potential Vfollows from (12).We give now two examples of the application of the above formalism. In the first one we compute the stochasticpotentials of the fair game B and the winning game B, the random combination with probability = 1/2 of game Band a game A with constant probabilities, in the original version of the paradox1. The resulting potentials are shownin figure 1. Notice how the potential of the combined game clearly displays the asymmetry under space translationthat gives rise to the winning game.-1.5-1-0.500.511.5-40 -30 -20 -10010203040V(x)x-1.5-1-0.500.511.5-40 -30 -20 -10010203040V(x)xFIG. 2:Left panel: Ratchet potential (15) in the case L = 9, A = 1.3. The dots are the discrete values Vi= V (i) used inthe definition of game B. Right panel: discrete values for the potential Vifor the combined game Bobtained by alternatingwith probability = 1/2 games A and B. The line is a fit to the empirical form V(x) = x + V (x) with = 0.009525, = 0.4718.The second application considers as input the potentialV (x) = A?sin?2xL?+14sin?4xL?(15)which has been widely used as a prototype for ratchets3. Using (13) we obtain a set of probabilities p0,.,pL1by discretizing this potential with x = 1, i.e. setting Vi= V (i). Since the potential V (x) is periodic, the resulting4game B defined by these probabilities is a fair one and the current J is zero. Game A, as always is defined bypi= p = 1/2, i. We plot in figure 2 the potentials for game B and for the game B, the random combination withprobability = 1/2 of games A and B. Note again that the potential Viis tilted as corresponding to a winning gameB. As shown in figure 3, the current J depends on the probability for the alternation of games A and B.05e-061e-051.5e-052e-0500.20.40.60.81JFIG. 3:Current J resulting from equation (11) for the game Bas a function of the probability of alternation of games Aand B. Game B is defined as the discretization of the ratchet potential (15) in the case A = 0.4, L = 9. The maximum gaincorresponds to = 0.57.In summary, we have written the master equation describing the Parrondos games as a consistent discretization ofthe FokkerPlanck equation for an overdamped Brownian particle. In this way we can relate the probabilities of thegames p0,.,pL1 to the dynamical potential V (x). Our approach yields a periodic potential for a fair game anda tilted potential for a winning game. The resulting expressions, in the limit x 0 could be used to obtain theeffective potential for a flashing ratchet as well as its current.The work is supported by MCyT (Spain) and FEDER, projects BFM2001-0341-C02-01, BMF2000-1108. P.A. issupported by a grant from the Govern Balear.1 G.P. Harmer and D. Abbott, Nature 402, 864 (1999).2 G.P. Harmer and D. Abbott, Fluctuations and Noise Letters 2, R71 (2002).3 P. Reimann, Phys. Rep. 361, 57 (2002).4 R.D. Astumian and M. Bier, Phys. Rev. Lett. 72, 1766 (1994).5 J. Prost, J.F. Chauwin, L. Peliti and A. Ajdari, Phys. Rev. Lett. 72, 2652 (1994).6 A. Allison and D. Abbott, The Physical Basis for Parrondos Games, preprint (2003).7 D. Heath, D. Kinderlehrer and M. Kowalczyk, Disc. and Cont. Dyn. Syst. Series B, 2, 153 (2002).8 J.M.R. Parrondo, G. Harmer and D.Abbott, Phys. Rev. Lett. 85, 5226 (2000).9 R. Toral, Fluctuations and Noise Letters 1, L7 (2001).10 R. Toral, cond-mat/0206385, to appear in Fluctuations and Noise Letters (2003).11 A.P. Flitney, J. Ng and D. Abbott, Physica A 314, 384 (2002).12 J. Buceta, K. Lindenberg and J.M.R. Parrondo, Phys. Rev. Lett. 88, 024103 (2002); ibid, Fluctuations and Noise Letters2, L21 (2002).13 H. Moraal, J. Phys. A: Math. Gen. 33, L203 (2000).14 D. Meyer and H. Blumer, J. Stat. Phys. 107, 225 (2002).15 W. Horsthemke and R. Lefever, NoiseInduced Transitions: Theory and Applications in Physics, Chemistry and Biology,SpringerVerlag, Berlin (1984).16 In this, as well as in other similar expressions, the notation is such thatP0j=1= 0. Therefore the potential is arbitrarilyrescaled such that V0= 0.17 The singularity appearing for a fair game VL= V0in the case of an even number L might be related to the lack of ergodicityexplicitely shown in 7 for L = 4開題報告 一． 工作內容 本設計結合磁性材料的濕法生產工藝，給出臥式螺旋卸料沉降離心機的設計方案，并按照生產工藝的要求，計算出螺旋卸料沉降離心機的結構參數(shù)，主要力能參數(shù)，主零部件的受力分析和強度計算，以及壓力機的安裝維護和潤滑。并繪制相應的圖紙 二． 磁性材料 磁性材料作為一種重要的功能材料，廣泛用于國民經濟各個領域，在現(xiàn)今國民經濟各個領域中扮演著一個重要的角色。隨著社會步伐的不斷涌進，中國磁性材料又面臨一次發(fā)展良機。 磁性材料作為電子行業(yè)的基礎功能材料，永磁材料作為磁性材料的重要組成部分，在電子工業(yè),電子信息產業(yè)、轎車工業(yè)、摩托車行業(yè)發(fā)揮著重要的作用，同時它還廣泛用于醫(yī)療、礦山冶金、工業(yè)自動化控制、石油能源及民用工業(yè)。永磁材料有永磁以及一切鐵氧體瓷瓦、磁塊、磁環(huán)、磁粉等，廣泛用于各種微電機、揚聲器、自動化裝置、醫(yī)療機械、磁選設備以及一切需要恒定磁源的地方，用永磁代替電磁結構簡單、使用可靠、節(jié)約能源、維護方便。還有方形、圓形、圓柱、片狀、條形、扇形、瓦形、環(huán)形等多種形狀的永磁材料，可廣泛用于耳機、聽筒、微形發(fā)聲器件、磁性紐扣、磁性門吸、玩具、馬達、磁療保健、電腦設備、電子零件等不同領域。另外，采礦業(yè)、航天航空、高保真音響、電機等也是詞性材料涉獵的對象。由此可見，磁性材料對我們的生活各方面將越來越重要。 臥式螺旋沉降離心機是用離心沉降原理分離懸浮液的機器。對固相顆粒在0.005－3mm，固液比重差較大的懸浮液，均可進行固液分離和顆粒分級。有并流、逆流和分級各類型。它主要用于完成固液相有密度差的懸浮液的固相脫水，液相澄清，粒度分級，濃縮等工藝過程。在重力場中，在裝有輕、重兩種液體以及固相顆粒的混合液的容器中，由于重力作用，靜置一段時間后，會出現(xiàn)分層現(xiàn)象，比重最大的固體顆粒會下沉到容器最底部，最上面為輕相液體，在二者之間是重相液體。當混合液體進入離心機轉鼓并隨轉鼓高速旋轉起來后，這個分層過程由于離心力場的作用，會比在重力場作用下的過程大幾千倍的速度加快進行（分離因數(shù)就是重力加速度的倍數(shù)，一般不大于3000G）。 特性：連續(xù)運行，適應性強，自動卸料，效率高，結構緊湊，占地面積小 三．離心機的應用及其發(fā)展 離心分離是利用離心力對液一固、液一液一固、液一液等非均相混合物進行分離的過程。實現(xiàn)離心分離操作的機械稱為離心機。離心機和其它分離機械相比，不僅能得到含濕量低的固相和高純度的液相，而且具有節(jié)省勞力、減輕勞動強度、改善勞動條件，具有連續(xù)運轉、自動遙控、操作安全可靠和占地面積小等優(yōu)點。因此，自1836年第一臺工業(yè)用三足式離心機在德國問世，迄今一百多年以來己獲得很大的發(fā)展。各種類型的離心機品種繁多，各有特色，并正在向提高技術參數(shù)、系列化、自動化方向發(fā)展，且組合轉鼓結構增多，專用機種越來越多?，F(xiàn)在，離心機己廣泛用于化工、石油化工、石油煉制、輕工、醫(yī)藥、食品、紡織、冶金、煤炭、選礦、船舶、軍工等各個領域。例如:濕法采煤中粉煤的回收，石油鉆井泥漿的回收，放射性元素的濃縮，三廢治理中的污泥脫水，各種石油化工產品的制造，各種抗菌素、淀粉及農藥的制造，牛奶、酵母、啤酒、果汁、砂糖、桔油、食用動物油、米糠油等食品的制造，織品、纖維脫水及合成纖維的制造，各種潤滑油、燃料油的提純等都使用離心機。離心機己成為國民經濟各個部門廣泛應用的一種通用機械。 離心機基本上屬于后處理設備，主要用于脫水、濃縮、分離、澄清、凈化及固體顆粒分級等工藝過程，它是隨著各工業(yè)部門的發(fā)展而相應發(fā)展起來的。例如:18世紀產業(yè)革命后，隨著紡織工業(yè)的迅速發(fā)展，1836年出現(xiàn)了棉布脫水機。1877年為適應乳酪加工工業(yè)的需要，發(fā)明了用于分離牛奶的分離機。進入20世紀之后，隨著石油綜合利用的發(fā)展，要求把水、固體雜質、焦油狀物料等除去，以便使重油當作燃料油使用，50年代研制成功了自動排渣的碟式活塞排渣分離機，到60年代發(fā)展成完善的系列產品。隨著近代環(huán)境保護、三廢治理發(fā)展的需要，對于工業(yè)廢水和污泥脫水處理的要求都很高，因此促使臥式螺旋卸料沉降離心機、碟式分離機和三足式下部卸料沉降離心機有了進一步的發(fā)展，特別是臥式螺旋卸料沉降離心機的發(fā)展尤為迅速。 離心機的結構、品種機器應用等方面發(fā)展迅速，但理論研究落后于實踐是個長期存在的問題。目前在理論研究方面所獲得的知識，主要還是用來說明試驗的結果，而在預測機器的性能、選型以及設計計算，往往仍要憑借經驗或試驗。但隨著現(xiàn)代科學技術的發(fā)展，固一液分離技術越來越受到重視，離心分離理論研究遲緩落后的局面也在積極扭轉。 二、離心機的分類 離心分離根據(jù)操作原理可區(qū)分為兩類不同的過程一離心過濾和離心沉降。而與其相應的機種可區(qū)分為過濾式離心機和沉降式離心機。 三、螺旋卸料沉降式離心機國內外研究現(xiàn)狀 螺旋卸料沉降式離心機是高速運轉，連續(xù)進料、分離分級、螺旋推進器卸料的離心機，螺旋卸料沉降式離心機分立式螺旋卸料沉降式離心機和臥式螺旋卸料沉降式離心機，現(xiàn)該離心機己廣泛用于石油、化工、冶金、煤炭、醫(yī)藥、輕工、食品等工業(yè)部門和污水處理工程。利用離心沉降法來分離懸浮液，能連續(xù)操作、處理量大、無濾布和濾網、單位產量的耗電量較少、適應性強、維修方便、能長期運轉。伴隨著我國經濟的迅速發(fā)展，螺旋卸料沉降式離心機有著廣闊的市場。例如:城市的建設得到了迅速發(fā)展，城市的規(guī)模擴大，人口增加，水環(huán)境污染成了一大難題。據(jù)專家統(tǒng)計，我國城市污水排放量年增加為3億立方米左右，加快城市污水廠的建設步伐勢在必行。城市污水處理廠的污泥脫水設備應用比較廣泛的是帶式壓濾機和螺旋卸料沉降式離心機。但是，由于螺旋卸料沉降式離心機的技術明顯優(yōu)于帶式壓濾機，螺旋卸料沉降式離心機將逐步取代帶式壓濾機。 1954年國際上出現(xiàn)了真正具有現(xiàn)代實用價值的第一臺螺旋卸料沉降式離心機。根據(jù)不同的分離物料，設計者根據(jù)物料特點進行專門的設計?，F(xiàn)就不同的應用領域，己有相應的螺旋卸料沉降式離心機出現(xiàn)，在國際上，該技術己相當成熟。處理氣一液一固三相混合物的螺旋卸料沉降式離心機、處理固相密度比液相密度比小的螺旋卸料沉降式離心機、粒子分級用螺旋卸料沉降式離心機、逆流洗滌螺旋卸料沉降式離心機、并流式螺旋卸料沉降式離心機、污泥脫水用螺旋卸料沉降式離心機。在國際上的發(fā)達國家，污泥用的螺旋卸料沉降式離心機已標準化、系列化。近幾年還在其結構上根據(jù)應用的實踐進行了許多改進，出現(xiàn)了一些新的結構設計方面的專利。例如最近推出了一種叫，“nxono”的螺旋卸料沉降式離心機，它的適應性非常強，能處理多種不同尺寸和形狀大小的材料，操作方便，用計算機控制。瑞典阿爾法公司新開發(fā)的NX型螺旋卸料沉降式離心機，其結構尺寸根據(jù)不同尺寸、形狀的顆粒而調整其型號，還可以根據(jù)新的材料要求，設計新的螺旋卸料沉降式離心機。它的動平衡和靜平衡處理非常好，能在負載下高速運轉，其輸入和輸出口的設計有效地防止物料阻塞。該螺旋卸料沉降式離心機與固體物料有摩擦的部位涂以合金有效防止了磨損，旋轉部位用不銹鋼材料，使整個運轉過程處在一個封閉的系統(tǒng)里，其自動裝置充分保障了工作安全。該臥螺離心機能有效分離纖維、粒子等，其處理顆粒的尺寸范圍可從1微米到5毫米，而且處理量大，能達到每小時50000加侖流量。瑞典阿爾法在螺旋卸料沉降式離心機的理論研究和制造設計己經處于世界先進水平，從螺旋卸料沉降式離心機的結構設計、使用材料、防腐措施、應用范圍、自動控制和密封裝置研究的都很透徹。因此，它的機械設備廣泛應用于世界各地的各個領域。國外較著名的離心機生產商有德國FIOTTWE公司、美國SHAPLESS公司、法國GUINARD公司、瑞典ALAF公司等。 我國在螺旋卸料沉降式離心機的理論研究方面也取得了相當不錯的進展。80年代，我國開始重視螺旋卸料沉降式離心機的發(fā)展，一些科研工作者開始研究國外螺旋卸料沉降式離心機的發(fā)展動態(tài)，機械工業(yè)部通用機械研究所翻譯了大量英文和俄文資料，為我國臥式螺旋沉降離心機的設計提供了理論基礎。我國在九十年代己能自己研制生產螺旋卸料沉降式離心機，國家在1979年便在工廠進行螺旋卸料沉降式離心機的生產，成功的生產出WL200，WL1000，LWB500，LWG500等型號的產品。 重慶江北機械廠是國家最早投入螺旋卸料沉降式離心機生產廠家之一，為我國第一批螺旋卸料沉降式離心機生產作出了較大貢獻，為我國離心機理論提供了不少數(shù)據(jù)和實驗。現(xiàn)在該廠引進法國堅納公司技術，并嚴格按法國堅納公司技術標準生產具有國際水準的新產品D(LW)系列產品。該系列產品性能卓越具有完善的工作特點和傳動裝置，它的差速器可實現(xiàn)無級變速，它是與計算機完美結合的典型，在計算機的屏幕上，我們可看到其主要參數(shù)，其自動裝置和密封系統(tǒng)也比較先進。 金華鐵路機械廠通過二十多年的研制生產，也擁有比較雄厚的技術力量，該廠設計制造的螺旋卸料沉降式離心機是在引進、消化、吸收國外先進分離機械的基礎上，結合我國石油、地質勘探的需要而研制開發(fā)的系列產品，近來己推出最新機型有LW355x1460，LW400x860，LW500x1250，LWG500—1250。它們的主要特點是能去除泥漿中的有害粗顆粒，調整泥漿比重，降低粘度，其中LW500xl250，LW500xl250的最大處理量能達到50立方米。 1958年成立的上海離心機研究所，近些年來通過與國際著名離心機制造公司的密切合作，己生產出大長徑比的螺旋卸料沉降式離心機系列產品，使轉鼓的沉降區(qū)域物料分離時間延長，從而顯著提高固液分離效果，并在此基礎上成功的研制了國內第一套污泥脫水成套設備和首輛污泥脫水成套設備工程車;一些高等院校也在這些方面做了不少工作。 四．方案計劃 第1，2周 知識準備，文獻檢索， 英文翻譯 第 3 周 實習，撰寫總論 第 4 周 撰寫開題報告，總體方案思路設計 第 5 周 結構設計，結構參數(shù)計算 第 6 周 力能參數(shù)計算 第7，8周 主要零部件受力分析與強度計算 第9-14周 CAD及手工繪制圖紙 第 15 周 整理撰寫說明書 第 16 周 修改，打印 第 17 周 準備答辯 五．文獻綜述 1 黃剛. 全球磁性材料開發(fā)生產的現(xiàn)狀與發(fā)展. 電子質量, 1995, 第3期, 5～10 2 曾桓興. 磁性材料產業(yè)現(xiàn)狀與展望. 現(xiàn)代化工, 1994, 第1期, 9～12 3 常映輝. 臥式螺旋沉降離心機理論計算與分析. 西安建筑科技大學碩士論文.2006年 4 顧威. 臥式螺旋沉降離心機的螺旋強度和振動分析. 北京化工大學碩士論文. 2002年 5 馬澤民,張劍鳴. 國外壓榨式臥螺沉降離心機的發(fā)展概. 過濾與分離，1995，第3期, 30～35 6 孫啟才,金鼎五. 離心機原理結構與設計計算. 北京: 機械工業(yè)出版社, 1987年3月 7 全國化工設備設計技術中心站機泵技術委員會. 工業(yè)離心機選用手冊. 北京:化學工業(yè)出版社, 1999年3月 8 成大先. 機械設計手冊第四版. 北京: 機械工業(yè)出版社, 2002年1月 9 蔡濤. 螺旋卸料沉降式離心機沉渣受力分析及推料功率的計算公式. 化工與通用機械. 1980，第6期，31～36 10 機械化運輸設計手冊編委會. 機械化運輸設計手冊. 北京: 機械工業(yè)出版社, 1997年5月 11 吳宗澤,羅圣國. 機械設計課程設計手冊. 北京: 高等教育出版社, 2004年4 月 12 濮良貴,紀名剛. 機械設計第七版. 北京: 高等教育出版社, 2004年5月 13 東北大學《機械零件設計手冊》編寫組. 機械零件設計手冊第三版. 北京: 冶金工業(yè)出版社, 1994年4月 14 鄭州工學院機械原理及機械零件教研室. 擺線針輪行星傳動. 北京: 科學出版社, 1979年3月 14 葉能安,余汝生. 動平衡原理與動平衡機. 武漢: 華中工學院出版社, 1985年12月 16 東北大學機械設計機械制圖教研室. 機械零件設計手冊第一版. 北京: 冶金工業(yè)出版社, 1976年7月 17 常映輝,張小龍，張利芹. 鉆井液臥螺離心機軸承選擇與計算. 機械研究與應用, 2006, 第3期 18 湯惠華,楊德武,汪洋等. 螺旋卸料過濾離心機的理論研究. 過濾與分離,2004，第4期，12～14 19 顏春敏.臥式螺旋卸料沉降式離心機沉渣的輸送. 耳過濾與分離，1999，第1期，20～24 20 劉金榮，王天林. 螺旋卸料沉降式離心機振動性能的試驗研究. 石油機械，1999，第2期，26～29 21 李福明. 螺旋卸料沉降式離心機的螺旋展開計算研究. 過濾與分離，1995，第2期，7～11 22 聞邦椿，顧家柳，夏松波. 高等轉子動力學—理論、技術與應用. 北京： 機械工業(yè)出版社， 1999年 23 楊伴池等. 計算方法. 西安：:陜西科學技術出版社，1996年 24 曹巖，趙汝嘉. SolidWokks 2006 工程應用教程. 北京： 機械工業(yè)出版社， 2006年3月 25 立雅科技. SolidWokks 2007 自學手冊. 北京： 人民郵電出版社， 2007年7月