單孔的夫瑯和費衍射

《單孔的夫瑯和費衍射》由會員分享，可在線閱讀，更多相關《單孔的夫瑯和費衍射（39頁珍藏版）》請在裝配圖網上搜索。

1、4.3 單孔的夫瑯和費衍射計算夫瑯和費衍射問題，可以直接使用我們上次課得到的衍射積分公式，也可以用菲涅耳半波帶法和相輻矢量分析法。4.3.1 單縫的夫瑯和費衍射 fS C L y x 衍射物只在方向上限制入射光波，在方向不受限制。因此單縫衍射是一維問題。入射光是平面波，可設入射光的復振幅為1。設衍射物（單縫）的透射系數為： 0rect)( at 則透過衍射物之后的復振幅為： 0rect)()( atA 代入我們上次課得到的一維孔徑夫瑯和費衍射積分公式即可。 dydxadyxdjkdjyxE 22 2exp1),(其中： ddxjAdxa 2exp)( ddxja 2exprect 0 dxaa

2、 00 sinc代入上式，可得單縫夫瑯和費衍射屏上的復振幅分布： fyfxafyxfjkfjayxE 22 00 sinc2exp),( 單縫夫瑯和費衍射屏上的輻照度分布：2),(),( yxEyxL fyfxafa 0222 20 sinc單縫夫瑯和費衍射屏上的衍射圖形見教材186頁圖（a）圖（b）令：0)( xL得： 0/afx 所以中央亮斑的條紋寬度：0/2 afw 不難得出，其他條紋的寬度是中央條紋寬度的1/2。 f /a0-f /a0 2f /a0-2 f /a0 x 1 L / L0 0輻 照 度 分 布 ：斜入射情況：S 入射光是斜入射平面波，可設入射光的復振幅為： rkj ex

3、p S sinexp jk則透過衍射物之后的復振幅為： 0rect)sinexp()()sinexp()( ajktjkA 其傅立葉變換為： ddxjAdxa 2exp)( ddxjAdxa 2exp)( sinsinc 00 dxaa斜入射時單縫夫瑯和費衍射屏上的復振幅分布： fyfxafyxfjkfjayxE 22 sinsinc2exp),( 00輻照度分布： fyfxafayxL sinsinc),( 0222 20所以斜入射時屏上的復振幅分布不變，只是有了一個平移：sinfx 4.3.2 矩孔的夫瑯和費衍射fS C L y x這是一個二維衍射問題，需要計算一個二重積分。但是對于可分離

4、變量的透射系數，可簡化為分別計算兩個一維積分。 入射光是平面波，可設入射光的復振幅為1。設衍射物（矩孔）的透射系數為： 0021 rectrect)()(),( battt 則透過衍射物之后的復振幅為： 0021 rectrect)()(),( baAAA 函數)(),( 21 AA的傅立葉變換為： dxaadxa 001 sinc dybbdya 002 sinc 上次課得到的夫瑯和費衍射積分公式： dddydxjkEyx2djkdj jkdyxE 22 exp,expexp,利用剛才求得的傅立葉變換結果： fybfxabayx2fjkfj jkfyxE 22 0000 sincsincex

5、pexp,屏上的輻照度分布：2),(),( yxEyxL fybfxafba 020222 2020 sincsinc fybfxaL 0202 sincsinc)0,0( (1) 衍射光強分布對于沿x軸的光強度分布， 因y=0， 有 fxaLxL 02sinc)0,0()0,(當x=0 時(對應于原點)，有主極大。在為整數處，有極小值， L=0，與這些值相應的點是暗點， 暗點的位置為 2sinc)0,0(L 0afmx (m=1,2,)相鄰兩暗點之間的間隔為： 0afx 在相鄰兩個暗點之間有一個強度次極大， 次極大的位置由下式決定: 0)(sinc2 dd tan夫朗和費矩形孔衍射在y軸上的

6、強度分布特性與x軸類似。在x, y軸以外各點的光強度，可按式進行計算，圖 給出了一些特征點的光強度相對值。 顯然， 盡管在xOy面內存在一些次極大點， 但它們的光強度極弱。 )(sinc2 夫朗和費矩形孔衍射圖樣中一些特征點的相對強度 (2) 中央亮斑 矩形孔衍射的光能量主要集中在中央亮斑處， 其邊緣在x, y軸上的位置是 00 bfyafx 和中央亮斑面積為 00 220 4 bafS 該式說明，中央亮斑面積與矩形孔面積成反比，在相同波長和裝置下，衍射孔愈小，中央亮斑愈大. (3) 衍射圖形狀 當孔徑尺寸a0=b0, 即為方形孔徑時，沿x, y方向有相同的衍射圖樣。當a0b0， 即對于矩形孔

7、徑， 其衍射圖樣沿x, y方向的形狀雖然相似，但線度不同。例如，a 0b0時， 衍射圖樣沿x軸亮斑寬度比沿y軸的亮斑寬度大。4.3.3 圓孔的夫瑯和費衍射由于光學儀器的光瞳通常是圓形的，所以討論圓孔衍射現象對光學儀器的應用，具有重要的實際意義。夫朗和費圓孔衍射的討論方法與矩形孔衍射的討論方法相同，只是由于圓孔結構的幾何對稱性，采用極坐標處理更加方便。 fS C L y x這是一個二維衍射問題，需要計算一個二重積分?？紤]到圓孔的對稱性，在極坐標系中處理比較簡便。 設圓孔上任一點的位置坐標為、，與相應的直角坐標x, y的關系為： = cos = sin 類似地，觀察屏上任一點的位置坐標r、與相應的

8、直角坐標的關系為 sincosry rx dddydxjkEyx2djkdj jkdyxE 22 exp,expexp, ddfrjkEr2fjkfj jkfrE )cos(exp,expexp, 2由此，屏上光場復振幅， 在經過坐標變換后為 ：fr/是衍射角。設衍射物（圓孔）的透射系數為： circ)(t 是圓孔的半徑。 入射光是平面波，可設入射光的復振幅為1。則透過衍射物之后的復振幅為： circ),(E代入后： ddfrjkr2fjkfj jkfrE )cos(expexpexp, 2根據零階貝塞爾函數的積分表示式 ： dixxJ 200 )cosexp(21)( 可將上式變換為 ： 0

9、 02expexp2, dfrkJr2fjkfj jkfrE這里已利用了J0(x)為偶函數的性質。再由貝塞爾函數的性質: )()( 10 xxJdxxxJ 式中，J1(x)為一階貝塞爾函數，可得: frkJ2frfjkjrrE 12exp, 屏上的輻照度分布：2)()( rErL 21 frkJr frk frkJf 122 2可以證明，x0時， 1)(2 1 x xJ屏上中心點輻照度： 22)0( fL令： frk 則： 21 )(2)0()( JLL 21 )(2)0()( JLL基于此式，可以得到夫朗和費圓孔衍射的如下特點：(1) 衍射圖樣 由上三式可見，夫朗和費圓孔衍射的光強度分布僅與

10、衍射角有關(或者，由=r/f，僅與r有關)， 而與方位角坐標無關。這說明，夫朗和費圓孔衍射圖樣是圓形條紋。 fr/是衍射角。frk 0/LL 圓孔夫瑯和費衍射的強度分布 21 /)(2 J (2) 愛里斑 由上表可見，中央亮斑集中了入射在圓孔上能量的83.78%，這個亮斑叫愛里斑。愛里斑的半徑r0由第一光強極小值處的值決定， 即 ： 22.1010 frk因此 ffr 61.0222.1 0 或以角半徑0表示 61.000 fr 4.3.4 光學成像系統(tǒng)的分辨本領 瑞利判據從幾何光學的觀點看，每個像點應該是一個幾何點，因此， 對于一個無像差的理想光學成像系統(tǒng)，其分辨本領應當是無限的， 即兩個點

11、物無論靠得多近，像點總可分辨開。 但實際上， 光波通過光學成像系統(tǒng)時，總會因光學孔徑的有限性產生衍射， 這就限制了光學成像系統(tǒng)的分辨本領。通常，由于光學成像系統(tǒng)具有光闌、 透鏡外框等圓形孔徑，所以討論它們的分辨本領時，都是以夫朗和費圓孔衍射為理論基礎。如圖 422所示，設有S 1和S2兩個非相干點光源，間距為， 它們到直徑為D的圓孔距離為R，則S1和S2對圓孔的張角為 R 由于圓孔的衍射效應，S1和S2將分別在觀察屏上形成各自的衍射圖樣。假設其愛里斑關于圓孔的張角為0：D 22.10 根據瑞利判據，將一個點物衍射圖樣的中央極大位置與另一個點物衍射圖樣的第一個極小位置重合的狀態(tài)作為光學成像系統(tǒng)的

12、分辨極限，認為此時光學系統(tǒng)恰好可分辨開這兩個點物。 這時，兩點物衍射圖樣的重疊區(qū)中點光強度約為每個衍射圖樣中心最亮處光強度的73.5%(對于縫隙形光闌，約為81%)。 于是，由于衍射效應，一個光學成像系統(tǒng)對點物成像的愛里斑角半徑0決定了該系統(tǒng)的分辨極限。 幾種光學成像系統(tǒng)的分辨本領 (1) 人眼睛的分辨本領 人眼的成像作用可以等價于一個單凸透鏡。通常人眼睛的瞳孔直徑約為 1.56 mm（視入射光強的大小而定)。當人眼瞳孔直徑為 2 mm時，對于最敏感的光波波長=0.55 m，按(3 - 42)式可以算得人眼的最小分辨角e為通常由實驗測得的人眼最小分辨角約為1(=2.910-4rad)，與上面計

13、算的結果基本相符。 radD ee 4103.322.1 (2) 望遠鏡的分辨本領 望遠鏡的作用相當于增大人眼睛的瞳孔。設望遠鏡物鏡的圓形通光孔徑直徑為D，若有兩個物點恰好能為望遠鏡所分辨開， 則根據瑞利判據， 這兩個物點對望遠鏡的張角為 D 22.1 0 這也就是望遠鏡的最小分辨角公式。該式表明，望遠鏡物鏡的直徑D愈大，分辨本領愈高，并且，這時像的亮度也增加了。 例如，天文望遠鏡物鏡的直徑做得很大(可達 6m)，原因之一就是為了提高分辨本領。對于=0.55m的單色光來說，其最小分辨角=0.023=1.1210-7 rad，比人眼的分辨本領要大三千倍左右。通常在設計望遠鏡時，為了充分利用望遠鏡

14、物鏡的分辨本領，應使望遠鏡的放大率保證物鏡的最小分辨角經望遠鏡放大后等于眼睛的最小分辨角， 即放大率應為 ee DDM (3) 照相物鏡的分辨本領 照相物鏡一般都是用于對較遠物體的成像，感光底片的位置大致與照相物鏡的焦平面重合。 若照相物鏡的孔徑為D， 相應第一極小的衍射角為0， 則底片上恰能分辨的兩條直線之間的距離為 Dff 22.1 0 習慣上，照相物鏡的分辨本領用底片上每毫米內能成多少條恰能分開的線條數N表示，N為 fDN 22.1 11 式中，D/f是照相物鏡的相對孔徑?？梢姡障辔镧R的相對孔徑愈大，分辨本領愈高。 例如，對于D/f=1 3.5的常用照相物鏡，若=0.55m，則N=1

15、4901/3.5=425(條/mm)。作為照相系統(tǒng)總分辨本領的要求來說，感光底片的分辨本領應大于或等于物鏡的分辨本領。 例如， 對于上面的例子， 應選擇分辨本領大于425條/mm的底片。 (4) 顯微鏡的分辨本領 顯微鏡由物鏡和目鏡組成，在一般情況下系統(tǒng)成像的孔徑為物鏡框，因此，限制顯微鏡分辨本領的是物鏡框(即孔徑光闌)。 顯微鏡物鏡的成像如圖所示。點物S1和S2位于物鏡前焦點外附近，由于物鏡的焦距很短，所以S1和S2發(fā)出的光波以很大的孔徑角入射到物鏡， 其像S1和S2離物鏡較遠。雖然S1和S2離物鏡很近，它們的像也是物鏡邊緣(孔徑光闌)的夫朗和費衍射圖樣， 其愛里斑的半徑為 Dll 22.1

16、 00 (3 - 46) 顯微鏡的分辨本領 由于顯微鏡物鏡的成像滿足阿貝(Abbe)正弦條件 sinsin unun 式中，n和n分別是物方和像方折射率，在n=1 時，因l D, 有 2/sin lDuu 所以，能分辨兩點物的最小距離為 NAun un lDDlun u 61.0sin61.0 sin 2/22.1sin sin 式中，NA=n sin u稱為物鏡的數值孔徑。由此可見，提高顯微鏡分辨本領的途徑是： 增大物鏡的數值孔徑； 減小波長，例如，電子顯微鏡利用電子束的波動性成像， 由于其波長可達10-3nm，因而分辨本領將比可見光顯微鏡提高幾十萬倍，只是由于電子顯微鏡的數值孔徑較小， 其分辨本領實際上僅提高千倍以上。