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1、論麥克斯韋方程組的相對論不變性
摘要：根據(jù)狹義相對論的相對性原理，并利用四維時空的變換關(guān)系，把電磁學(xué)有關(guān)的各物理量表示成四維形式，最終推導(dǎo)得出麥克斯韋方程組的相對論不變性。
關(guān)鍵詞：麥克斯韋方程組;狹義相對論;四維時空;協(xié)變
一、四維時空的變換關(guān)系
在我們?nèi)粘Ｉ畹娜S空間中，假設(shè)有∑系，其坐標表示為〔x1，x2，x3〕，另有∑′系，
其坐標表示為〔x′1，x′2，x′3〕，假設(shè)由∑系變換到∑系滿足正交條件：
x′ix′i=xixi=不變量i=1，2，3
〔其中運用了愛因斯坦求和約定，后面不在贅述〕
那么其坐標變換具有確定的形式：
x′i=aijxi，aij可寫作三階方陣的
2、形式，
且任意矢量和坐標變換具有相同的形式，而標量保持不變，二階張量也有確定的變換形式：
T′ij=aikajlTkl
此即為三維空間的線性變換，即正交變換。
相對論指出，時間和空間彼此統(tǒng)一成四維時空，即閔可夫斯基空間。那四維時空的變換是否具有確定的變換形式呢？答案是肯定的！狹義相對論時空觀要求，兩事件的間隔不隨參考系的改變而改變，即
x′21+x′22+x′23-c2t′2=x21+x22+x23-c2t2
假設(shè)令四維時空的第四維坐標為含時間的虛數(shù)坐標x=ict，用希臘字母代替下標14，那么間隔不變式可寫作類似三維正交條件的形式：
x′μx′μ=xμxμ=不變量
且相對論的坐
3、標變換為洛倫茲變換，具有確定的形式：
x′μ=aμνxμ
其中aμν由洛倫茲變換公式給出，為一個四階的函虛數(shù)的方陣。類比三維空間易得，洛倫茲變換形式上可看作四維時空的正交變換〔即可看作四維空間的“轉(zhuǎn)動〞〕，從而得到任意四維矢量都有與上述坐標變換相同的形式，而四維標量保持不變，四維張量具有以下確定的變換形式：
T′μν=aμλaντTλτ
此即為四維時空的變換關(guān)系！
二、電磁學(xué)有關(guān)物理量的四維形式的推導(dǎo)
根據(jù)上述四維時空變換關(guān)系的推導(dǎo)，我們引進了一個四維空間矢量xμ=〔x→，ict〕，它在洛倫茲變換下具有確定的變換性質(zhì)，我們將它稱作四維協(xié)變量或協(xié)變量，四維標量與各階四維張量都屬于協(xié)變
4、量。在參考系變換下方程形式不變的性質(zhì)稱為協(xié)變性，如果方程的每一項都屬于同一類協(xié)變量，那么方程在洛倫茲變換下具有確定的變換，方程形式不變，那么它就滿足了相對性原理的要求，這就是我們推導(dǎo)麥克斯韋方程的協(xié)變性需要找出電磁學(xué)中物理量的四維形式的原因。
如上對于間隔不變性我們引入了四維空間矢量xμ=〔x→，ict〕，同理在電磁學(xué)中我們知道電荷是守恒的，Q=∫ρdV=不變量，結(jié)合電荷密度與電流密度關(guān)系，易得四維電流密度矢量Jμ=〔J→，icρ〕，那么電流連續(xù)性方程〔也稱微分形式的電荷守恒定律〕，
通分和指標收縮運算容易驗證，該方程也具有協(xié)變性。
綜上所述，我們將麥克斯韋方程組寫成了協(xié)變形式
Fμν
5、xν=μ0Jμ，
Fμνxλ+Fνλxμ+Fλμxν=0
且兩個方程都具有明顯的協(xié)變性，由此我們便得出了麥克斯韋方程組具有協(xié)變性，即在參考系變換下，麥克斯韋方程組的形式保持不變，具有相對論不變性。
四、結(jié)語
相對性原理要求一切慣性參考系都是等價的，表征物理規(guī)律的方程其形式不會因慣性系而改變。我們通過四維形式，驗證了麥氏方程組具有協(xié)變性，也就滿足了相對性原理。所以由麥克斯韋方程組得出的一個重要結(jié)論，即電磁波在真空中沿各個方向的傳播速度為c，這個結(jié)論不隨慣性參考系的改變而改變，符合客觀規(guī)律，解決了經(jīng)典時空觀的困難。但在其推導(dǎo)協(xié)變性上直接或間接地用了麥克斯韋方程的協(xié)變性來推導(dǎo)，如四維勢矢量的推導(dǎo)以及電磁張量的洛倫茲變換推導(dǎo)。這種推導(dǎo)方法存在一定的邏輯缺陷，但就其用來理解其方程組的協(xié)變性來說，還是可行的，讀者還可自行探究更為合理的推導(dǎo)方法。
參考文獻：
【1】郭碩鴻.電動力學(xué)〔第三版〕[M].北京：高等教育出版社，2021.
【2】尹真.電動力學(xué)〔第三版〕[M].北京：科學(xué)出版社，2021.
【3】吳波，方陽德.麥克斯韋方程組洛倫茲協(xié)變討論[J].上饒：上饒師專學(xué)報，1998.
論麥克斯韋方程組的相對論不變性
